Selgitage õhukeste filmide valguse häirete fenomeni. Valgushäired õhukestes filmides. Võrdse kaldega ja võrdse paksusega triibud. Newtoni rõngad. Häirete praktiline rakendamine. Näited probleemide lahendamisest

Praktikas on keeruline luua kahte koherentset valgusallikat (see saavutatakse eelkõige optiliste kvantgeneraatorite - laserite abil). Sekkumiseks on siiski suhteliselt lihtne viis. Me räägime ühe valguskiire või õigemini iga valguslaine rongi jagamisest kaheks, kasutades peeglitega peegeldusi, ja siis nende ühendamist ühel hetkel. Samal ajal segab poolitatud rong “iseennast” (olles ise sidus)! Joonis 7.6 näitab sellise katse skemaatilist diagrammi. Punktis INFOkahe murdumisnäitajaga "1 ja n 2  laine rong jaguneb kaheks osaks. Kahe peegli kasutamine R  ja P 2  mõlemad kiired suunatakse punkti Mmillesse nad segavad. Kahe erineva keskkonna kahe kiirte levimiskiirus on Oi \u003d s / n ja u 2 \u003d s / n 2.  Punktis M  kaks rongi osa lähevad vahetustega kokku

Joon. 7.6. Lainerongi osade läbimine kahes kandjas koos n x  ja n 2. R  ja R 2 -   peeglid

ajaga võrdne kus \u003d

= VÕI x Mja S 2 \u003d VÕI 2 M -  valguskiirte geomeetriliste teede kogupunkt punktist INFOasja juurde M  erinevates keskkondades. Elektrivälja tugevuse vektorite võnkumised punktis Msaab E t  cos ω (G - Si / v x)  ja E 02  cos co (/ - S 2 / v 2)vastavalt. Saadud võnke amplituudi ruut punktis M  saab

Kuna co \u003d 2 p / T (T -  võnkumiste periood) ja ja \u003d s / n,  siis nurksulgudes olev avaldis on Der \u003d ( 2n / cT) (S 2 n 2  - 5, l,) \u003d (2n / 0) (S 2 n 2 -- 5i i i), kus /)) on valguse lainepikkus vaakumis. Tee pikkuse korrutis S  indikaatoril lk  valguse levimiskeskkonna murdumine (Sn)  nimetatakse optilise tee pikkus  ja optilise tee pikkuste erinevust tähistatakse sümboliga D ja seda nimetatakse lainetee optiline erinevus.  Pidades seda meeles cT \u003d X 0,  oskab kirjutada

See avaldis ühendab võnkumiste faasierinevuse Der ja jagatud rongi kahe osa kiirte D-suuna optilise erinevuse. Häiringuefektid määrab Der. Cos Der \u003d 1 vastab tõepoolest suurimale intensiivsusele, s.o. Der \u003d (2l Do) D \u003d 2 L t  See järgneb häirete valguse võimendamise tingimus

kus t -  mis tahes tervik (m \u003d 0,  1,2, ...) arv.

Suurim valguse sumbumine vastab  cos Af \u003d -1, s.t. Df \u003d (2t +  1) 7g. Siis (2t  + 1) l \u003d (2lDo) D või

ka täisarvuga t = 0, 1,2,....

On lihtne näha, et eelnevalt kirjeldatud intensiivsuse neljakordse suurenemisega lainete liitmine vastab valguslainete jagatud jagunemise kahe "osa" nihkumisele üksteise suhtes täisarvuga lainepikkuste võrra (või vastavalt faasierinevuse muutusele Df paarisarvu l võrra), samas kui vastastikune täielik tühistamine laineid võrdub nende intensiivsusega (“valgus + valgus” annab pimeduse!), kui rongi kahte osa nihutatakse poole võrra lainepikkuse võrra (paaritu arvu poole lainete võrra, st vastavalt, kui Df \u003d (2t  + 1) l ja mis tahes tervik t  Tehtud järeldus määrab häirete mõju kõigil võimalikel juhtudel.

Joon. 7.7.

Vaatleme näitena õhukese kile (või õhukese tasapinnaga paralleelse läbipaistva plaadi) peegeldunud valguse häireid paksusega d  (Joonis 7.7). Filmi langeva tala suund on joonisel näidatud noolega. Rongide poolitamine toimub sel juhul rongi iga osa osalise peegeldumisega ülaosas (punkt 1.1) JA)  ja alt (punkt AT)  kile pind. Eeldame, et valguskiir tuleb õhust ja väljub pärast punkti AT  ka õhku (keskmise murdumisnäitajaga ühtsus) ja filmimaterjalil on murdumisnäitaja lk  \u003e 1. Iga rong kukub nurga all ja  tala punktis JA  jaguneb kaheks osaks: üks neist peegeldub (diagrammil kiir 1), teine \u200b\u200bmurdub (lu kKK).Punktis AT  iga murdunud tala rong jaguneb sekundaarselt: see peegeldub osaliselt filmi alumisest pinnast, osaliselt murdub (punktiiriga) ja läheb sellest kaugemale. Punktis C jaguneb rong jälle kaheks, kuid meid huvitab ainult see osa (tala 2), mis jätab kile sama nurga all nagu tala 1. Kihi ülemisest pinnast peegelduvad kihid 1 ja 2 kogub üks lääts punkt (joonisel pole näidatud) ekraanil või vaatleja silma läätses (sama lääts). Olles sama põhirongi osad, on kiired 1 ja 2 koherentsed ja võivad häiretes osaleda, pealegi sõltub valguse intensiivsuse võimendamine või sumbumine nende optilise tee erinevusest (või võnkumiste faasierinevusest).

Faaside erinevus lainete 1 ja 2 võnkumiste vahel luuakse raja pikkuses AD  (õhus) ja ABC  (filmis). Optilise tee erinevus on

Pidades seda meeles

sin a \u003d lk  sin p (murdumisseadus), saad D \u003d (2 dn /  cos P) (1 - sin 2 p) või D \u003d 2 dn  cos r. Kuna probleemi tingimusi ei määratle tavaliselt mitte murdumisnurk p, vaid langusnurk a, on mugavam esitada D suurus kujul

Valguse intensiivsuse maksimaalse või minimaalse tingimuse kindlaksmääramisel oleks vaja võrdsustada kogus Д täisarvu või täisarvuga lainepikkuste arvuga (tingimused (7.6) ja (7.7)). Kuid lisaks optilise tee erinevuse D hindamisele tuleks arvestada ka võimalusega, et optiliselt tihedamast keskkonnast peegeldudes võib valgusvihu pool lainepikkusest "kaduda" (või samaväärselt "võimenduseks"). Selle funktsiooni rakendamine sõltub konkreetsest ülesandest või pigem sellest, milline keskkond filmi ümbritseb. Kui film on koos lk  \u003e 1 on õhuga ümbritsetud n \u003d  1, poollainepikkuse kadu toimub ainult selles punktis JA  (vt joonis 7.7). Ja kui kile asub murdumisnäitajaga keha pinnal (teisel söötmel) lk  suurem kui filmimaterjalil, kaotab pool lainepikkust kahes punktis A kuni B;  kuid kuna kogu lainepikkus on juhuslik, võib seda mõju eirata - segavate lainete faasitingimused säilivad. On näha, et ülesanne nõuab individuaalset lähenemist. Selle lahenduse peamiseks põhimõtteks on kõigepealt leida segavate kiirte optilise tee erinevus, võttes arvesse poole lainepikkuse võimalikku kadumist erinevates peegelduspunktides (vajadusel liita või lahutada see D-ga), ning valguse intensiivsuse võimendamise tingimuste määramisel võrdsustada kogu lainepikkuste arvuga või lainepikkuste poole täisarvuni (paaritu arv poollaineid) - minimaalse valgustuse leidmisel (häiretest tingitud sumbumine). Joonisel fig. 1 kujutatud õhus oleva filmi puhul 7.7, on häire maksimaalse tingimuse vorm

Tulenevalt asjaolust, et murdumisnäitaja sõltub lainepikkusest (vt punkt 7.5), on valguse võimenduse ja nõrgenemise tingimused valguse jaoks

Joon. 7.8.

erinevad lainepikkused on erinevad. Seetõttu lagundab film langeva valge valguse spektrisse, s.t. peegeldunud valges valguses on näha õhuke kile, mis on värvitud erinevat värvi. Igaüks meist kohtus mitu korda sellekohaste näidetega, jälgides mitmevärvilisi seebimulle ja õliplekke vee pinnal.

Mõelge nüüd õhukese kiilu näitele (joonis 7.8). Hästi töödeldud pinnaga plaat asub teisel samal plaadil. Teatud kohas kahe plaadi vahel on mingi objekt (näiteks õhuke traat), nii et moodustuks õhukiil, mille nurk on 5. Vaatleme valguskiirt, mis tavaliselt plaatidele langeb. Eeldame, et heledate lainete rongide erinevus peegeldus- ja murdumispunktides peegelduse ajal õhukiilu pindadelt on tühine, seetõttu kogutakse segavaid kiiri ühes vaatluspunktis (neid saab koguda abiläätse abil, nagu eelmises näites). Oletame, et mingil hetkel JA  piki plaatide pikkust on optilise tee erinevus D võrdne täisarvuga t  lainepikkused pluss Xo / 2 (tulenevalt peegeldumisest põhjaplaadi optiliselt tihedamast keskkonnast). Selline punkt leitakse alati. Selgub, et kell AT  kauguses AB \u003d d  arvestatud mööda plaate ja võrdsed ) ^ o/(2   tg 8) (tegur 2 tuleneb asjaolust, et tala läbib plaatide vahelist ruumi kaks korda, ühes ja teises suunas), korratakse häirete mustrit t  ± 1 (faasitingimusi laine lisamise ajal korratakse). Kauguse mõõtmine d  nende kahe punkti vahel on kerge seostada lainepikkust nurgaga b

Joon. 7.9.

Kui vaatate seda pilti ülalt, näete teatud täisarvude korral punktide geomeetrilist asukohta t  moodustuvad heledad (või tumedad) ribad, horisontaalsed ja kiilu põhjaga paralleelsed (st tekkisid interferentsi tingimused maksimumide või miinimumide suhtes). Selle riba kohal on tingimused (7.6) või (7.7), samuti (7.10), s.o. piki seda on õhupilu sama paksusega. Neid ansambleid nimetatakse võrdse paksusega ribad.  Kui plaadid on hoolikalt valmistatud, ilmuvad võrdse paksusega ribad paralleelsete sirgjoontena. Kui plaatidel on vigu, siis ribade olemus muutub märgatavalt, vigade asukoht ja kuju ilmnevad selgelt. Sellel häiringuefektil põhineb eriti pinnatöötluse kvaliteedi kontrollimise meetod.

Joonisel 7.9 on kujutatud võrdse paksusega ribasid: õhukiila keskel moodustub kitsas sooja õhuvool, mille tihedus ja vastavalt sellele murdumisnäitaja erinevad külma õhu väärtustest. Näete konstantse paksusega joonte kumerust voolupiirkonnas.

Kui kumer lääts asub tasasel läbipaistval plaadil, siis teatud raadiussuhtega R  läätse kõverus ja lainepikkus X valgust võib täheldada niinimetatud Newtoni rõngastena.

Need tähistavad samu võrdse paksusega ribasid kontsentriliste ringide kujul.

Mõelge sellisele interferentsieksperimendile, mis viib Newtoni rõngaste moodustumiseni kõigepealt peegeldunud punktis M  vaatlused ülalt (joonis 7.10, ja),  ja siis edastatavas valguses (joonis 7.10, b)  - täpp M  mis asuvad läätse L) ja läbipaistva plaadi all. Määratlege raadius g t  Newtoni heledad ja tumedad rõngad (vaadeldud muster K joonistel) sõltuvalt pikkusest /. valguse ja raadiuse lained R  katses kasutatud läätse kumerus.

Eksperimentaalne disain kujutab endast optilist süsteemi, mis koosneb läätsest A, mis on ühel küljel tasane ja teisel pool kumer! klaasplaadil P olev väike suvalise paksusega kumerus.

Objektiivil A (ühevärvilisest valgusallikast tulenev tasapinna valguse laineala langeb, (pikkus) kuni  valguslained), mis läätse ja plaadi vahelises õhupilus tekkivate peegelduste häirimise tagajärjel moodustab pildi K, mida saab vaadelda läätse punkti kohal M  (vt joonis 7.10, a) või selle all (vt joonis 7.10, b)  Kujutise jälgimise hõlbustamiseks peegeldavate tasapindade mitteparalleelsuse tõttu hajutavates kiirtes kasutatakse abikogumisläätsi L 2 (väikeste vaatluskauguste korral pole selle olemasolu vajalik). Kujutist saate otse jälgida või salvestada optiliselt tundliku detektori (näiteks fotoelemendi) abil.

Vaatleme kahe lähestikku paikneva kiiruse 1 ja 2 käiku (joonis 7.10, a). Need kiired enne vaatluspunkti jõudmist M  (vaatleja silm joonisel) läbib mitu peegeldumist levimis- ja murdumiskohas “allapoole” õhk-läätse liidesel L, läätse ja õhu vahe paksus d \u003d AB,  ja vastavalt ülespoole. Kuid meid huvitavate häirete kujundamisel on nende käitumine õhupilu piirkonnas hädavajalik d = AB.  Just siin moodustub kiirte 1 ja 2 optilise tee erinevus D, mille tõttu luuakse tingimused Newtoni rõngastega eksperimendi häirete jälgimiseks. Kui tala 1 peegeldus (pöörlemine) toimub punktis A ja tala 2 peegeldus (pöörlemine) toimub punktis AT  (kui tala 2 peegeldub talaga 1 samas punktis, st JA  käigul D erinevusi ei ole ja kiir 2 on lihtsalt "samaväärne" kiirga 1), siis oleme huvitatud kursi optilisest erinevusest

neid. kahekordne õhuvahe paksus (väikese läätse kumerusega ja tihedalt asetsevate kiirtega 1 ja 2) AB + VA » 2d) pluss või miinus pool lainepikkusest (/./2), mis kaotatakse (või omandatakse), kui valgus peegeldub optiliselt tihedamalt (klaasi murdumisnäitaja l \u003d n 2 \u003d  1,5 rohkem õhu murdumisnäitajat p TT \u003d P \u003d  1) keskkond ühes punktis JA  (võnkefaasi muutus ± 1 võrra), kus valgusvihk 1 peegeldub klaasplaadilt P ja naaseb õhupilu. Klaasist leviva tala 2 poolt peegelduva poollaine kaotused (omandamised) punktis peegeldudes liidesest AT,siin ei esine (klaas-õhk-liides ja peegeldus õhust - optiliselt vähem tihe keskkond) n st \u003d P  \u003e "2 \u003d / g õhku). Saidil "üles" alates punktist AT  vaatluspunkti M  peegeldunud radadel 1 "ja 2" on samad optilised teed (optiliste teede erinevus puudub).

Joon. 7.10.

Arvestades eksperimentaalset ülesehitust eeldusel, et õhupilu on väike d (d “R  ja r m) läätse A vahel! ja plaat P, st seadistamine d 2 ~  0, võite kirjutada:

see tähendab, et kõnealuste kiirte optilise tee erinevuse Δ jaoks on meil

Kui jätate viimases väljendis märgi “+” (“-”, kuvatakse numbrid t  samade rõngaste vahel, mis erinevad üksteisest) ja võttes arvesse maksimaalse häire tingimusi, D \u003d tx  ja minimaalne D \u003d (2 + 1) l / 2, kus / ja \u003d 0, 1, 2, 3 on täisarvud, saame:

Maksimaalseks (heledad rõngad)

Minimaalselt (tumedad rõngad)

Tulemusi saab ühendada ühe tingimusega

määratledes t  - nii nagu maksimaalne (heledad rõngad) ja paaritu minimaalne (tumedad rõngad).

Tulemusest järeldub, et häirete mustri keskel, s.o. kell t \u003d  0 peegeldunud valguses on pime (g ttssh1  \u003d 0) rõngas (täpsemini täpp).

Sarnaseid kaalutlusi saab teha ka läbiva valguse katse puhul (joonis 7.10, b  - täpp M  tähelepanekud allpool). Joonise suurendatud fragmendi vaadeldes on näha, et erinevus eelnevast läbiva valguse katsest on õhuvahe A | ja plaat P läbib tala 1 kolm korda (alla, jälle üles ja alla) ja kaks korda peegeldub see optiliselt tihedamast keskkonnast (klaasist) - punktides JA  ja AT.  Sel juhul läbib tala 2 objektiivi ja vahvli vahelise õhupilu üks kord (selle tala peegeldusi ja murdumist muudes piiri punktides ei mõjuta vaadeldav pilt ja neid ei võeta arvesse) ning see ei kajastu optiliselt tihedamast keskkonnast. Seetõttu on kiirte 1 ja 2 optilise tee erinevus vaadeldud juhul

või lihtsalt

kuna optilise tee erinevuse muutus lainepikkuse järgi X ühes või teises suunas (või täisarv lainepikkuste arv) ei põhjusta segavate lainete (kiirte) häirete faasisuhete olulist muutust - sel juhul säilitatakse faaside erinevus kiirguse 1 ja 2 vahel. Maksimaalsed ja miinimumtingimused (D \u003d tx  ja D \u003d (2t + 1) X / 2  vastavalt), samuti

raadiuse geomeetriline seisund g t  sobivad rõngad

kuna kogemused edastatud valguses jäävad samaks, saame:

Kõrgustele

Madalate jaoks

kell t \u003d  0,1,2,3, ... - st tingimused, mis on vastupidised tingimustele, mida peetakse peegeldunud valguses kogemuste saamiseks. Määratletakse uuesti t  kui paaris ja veider, võime selle juhtumi jaoks vormistada üldistatud valemi

kus juba veider t  saame maksimaalse (hele ring) ja ühtlase - minimaalse (tume ring). Seega on läbilaskvas valguses peegeldunud valguses ja tumedad rõngad omavahel vaheldunud gt g t  (keskel, kell t \u003d  0 selgub hele koht g "tsv = 0).

Joon. 7.11.

Interferentsi nähtusi kasutatakse laialdaselt masinaehituses ja tööstuses. Neid kasutatakse ka interferomeetrias ainete murdumisnäitajate määramiseks kõigis kolmes olekus - tahkes, vedelas ja gaasilises olekus. Interferomeetrite sorte, mis erinevad üksteisest oma otstarbe poolest, on väga palju (üks neist on Michelsoni interferomeeter, mida me varem kaalusime maailma eetri hüpoteesi arutamisel (vt joonis 1.39).

Näitlikustame aine murdumisnäitaja määramist vedelike ja gaaside murdumisnäitajate mõõtmiseks mõeldud Jameni interferomeetri näitel (joonis 7.11). Kaks identset tasapinnalist paralleelset ja poolläbipaistvat peegelplaati JA  ja AT  paigaldatud üksteisega paralleelselt. Valguskiir allikast S  langeb plaadi pinnale JA  45 ° nurga all. Plaadi välis- ja sisepinnalt peegeldumise tagajärjel JA  tuleb välja kaks paralleelset kiirt 1 ja 2. Pärast kahe identse klaasküveti Ki ja K2 läbimist langevad need kiired plaadile AT,  peegeldub jällegi mõlemalt pinnalt ja kogutakse läätse abil L  vaatluspunktis R.  Sel hetkel nad segavad ja häireid uuritakse okulaari abil, mida joonisel pole näidatud. Kui üks lahtritest (näiteks K |) on täidetud teadaoleva absoluutse murdumisnäitajaga ainega P,ja teine \u200b\u200b- aine, mille murdumisnäitaja "2" on mõõdetud, siis segavate kiirte optilise tee erinevus on 6 \u003d (n - n 2) 1, kus / on raku pikkus valguse teel. Sel juhul täheldatakse häirete ribade nihet nende asendi suhtes tühjade küvetidega. Nihe S on proportsionaalne erinevusega ("! -" 2), mis võimaldab määrata ühe murdumisnäitaja, teades teist. Suhteliselt madalate ribade asendi mõõtmise täpsuse nõuetega võib murdumisnäitaja määramise täpsus ulatuda 10 ~ * -10 -7 (st 10 -4 - 10 _5%). See täpsus tagab väikeste lisandite jälgimise gaasides ja vedelikes, mõõdab murdumisnäitajate sõltuvust temperatuurist, rõhust, niiskusest jne.

Interferomeetrite disainilahendusi, mis on loodud erinevateks füüsilisteks ja tehnilisteks mõõtmisteks, on palju. Nagu juba mainitud, kasutades selleks spetsiaalselt loodud interferomeetrit A.A. Michelson ja E.V. Morley uuris 1881. aastal valguse kiiruse sõltuvust seda kiirgava allika liikumiskiirusest. Selles eksperimendis kindlaks tehtud valguse kiiruse püsivuse fakti pani A. Einstein spetsiaalse relatiivsusteooria alusele.

•   D mõõdetakse pikkuse ühikutes (SI-des on see meetrites) ja D
•   Üldiselt pole ühevärvilisuse nõue vajalik, kuid polükromaatilise (valge) valgusallika puhul on vaadeldav muster eri värvi rõngaste kattumine ja raskendab meile huvipakkuva mõju eraldamist.

Õhukese läbipaistva plaadi või kile valgustamisel võib jälgida plaadi ülemisest ja alumisest pinnast peegelduvate valguslainete häireid (joonis 26.4). Vaatleme tasapinnalist paralleelset plaati paksusega / murdumisnäitajaga p)  millele lainepikkusega monokromaatiline laine langeb nurga all a X.  Täpsuse huvides oletame, et kiir tabab murdumisnäitajaga õhuplaadi

ja plaat asub murdumisnäitajaga substraadil

Joon. 26,4

Selline olukord ilmneb näiteks õhu ümbritsetud õhukese plaadi või kile sekkumise ajal.

Leidke segavate kiirte 2 ja 3 optilise tee erinevus punkti vahel JA  ja lennuk CD  Just see erinevus määrab häirete mustri, kuna edasine kogumislääts (või silm) toob ainult kaks segavat kiirt ühte. Tuleks meeles pidada, et vastavalt eksperimendile peegeldus ühes kohas optiliselt tihedamast keskkonnast JA  viib faasimuutuseni X / 2  (vastassuunas) ja peegeldus optiliselt vähem tihedast keskkonnast ühes kohas AT ei põhjusta muutust laine faasis. Seega segavate kiirte 2 ja 3 optilise tee erinevus, mis on võrdne

Kohta aAVO järgib seda

Kohta aACD   murdumisseadust arvesse võttes lk  meil on

  J  patt lk

AD \u003d AC  sina \u003d 2/10 sina \u003d 2 / tgPsina \u003d 2w / tgpsinp \u003d 2rc / sin 2 p / cosp.

Siis optilise tee erinevus on

Seda valemit on mugavam analüüsida juhul, kui murdumisseaduse põhjal väljendatakse murdumisnurka langusnurga abil:

Maksimaalsest seisukorrast (26.19), mis meil on

Minimaalne tingimus (26.20) annab omakorda

(viimases valemis valemi vormi lihtsustamiseks nihutatakse täisarvude nummerdamine ühe võrra).

Valemite kohaselt võib plaat peegeldunud valguses olenevalt monokromaatilise valguse langemisnurgast tunduda hele või tume. Kui plaati valgustatakse valge tulega, saab üksikute lainepikkuste puhul olla täidetud maksimaalsed ja miinimumtingimused ning plaat näeb välja värviline. Seda mõju võib täheldada seebimullide seintel, õli- ja õlifilmidel, putukate ja lindude tiibadel, metallide pinnal nende kõvenemise ajal (varjundvärvid).

Kui monokromaatiline valgus langeb muutuva paksusega plaadile, määratakse maksimaalse ja minimaalse tingimuse paksus /. Seetõttu näeb plaat kaetud heledate ja tumedate triipudega. Pealegi on need kiilas paralleelsed jooned ning läätse ja plaadi vahelises õhupilus on need rõngad (Newtoni rõngad).

Õhukeste filmide sekkumisega otseselt seotud on valgustuse optika.  Nagu arvutused näitavad, vähendab valguse peegeldus läbilaskva valguse intensiivsust mitu protsenti isegi objektiivi peaaegu normaalse valguse käes. Arvestades, et kaasaegsed optilised seadmed sisaldavad üsna suurt hulka läätsi, peegleid, tala jagavaid elemente, võib valguslaine intensiivsuse vähenemine ilma erimeetmeid kasutamata muutuda oluliseks. Peegelduskao vähendamiseks kasutatakse optiliste osade kattekihti spetsiaalselt valitud paksuse / murdumisnäitajaga kilega n ja.  Optiliste osade pinnalt peegelduva valguse intensiivsuse vähendamise idee on kile välispinnalt peegelduva laine, kile sisepinnalt peegelduva laine häirete summutamine (joonis 26.5). Selle saavutamiseks on soovitav, et mõlema laine amplituud oleks võrdne ja faasid erineksid 180 °. Valguspeegeldustegur söötme piiril määratakse söötme suhtelise murdumisnäitajaga. Nii et kui Joon. 26,5

valgus liigub õhust murdumisnäitaja objektiivi n y  siis väheneb suhtelise murdumisnäitaja võrdsuse tingimus filmi sisse- ja väljapääsul suhte suhtes

Kile paksus valitakse lähtuvalt tingimusest, et valguse faasi täiendav sissetung on võrdne paaritu arvu poollainetega. Sel viisil on võimalik valguse peegeldumist kümneid kordi nõrgendada.

Seebimullide või bensiinifilmide vikerkaarevärv vee peal ilmneb kile kahe pinna peegeldunud päikesevalguse mõjul.

Laske murdumisnäitajaga tasapinnalisele läbipaistvale kilele lkja paks dnurga all tasapinnaline monokromaatiline laine pikkusega (Joonis 4.8).

Joon. 4.8. Õhukese filmi valguse häiring

Interferentsmuster peegeldunud valguses ilmneb kahe laine ülemise paigutuse tõttu, mis peegelduvad filmi ülemisest ja alumisest pinnast. Mõelge punktist eralduvate lainete lisamisele KUI. Tasapinnalist lainet saab esitada paralleelsete kiirte kiirtena. Üks tala kiirtest (2) tabab otse punkti KUIja peegeldub selles (2 ") ülespoole nurga all, mis on võrdne langemisnurgaga. Punktini jõuab veel üks kiir (1) KUI  keerulisemal viisil: alguses refräänitakse seda mingil hetkel JA  ja levib filmis, siis peegeldub see selle alumisest pinnast punktis 0 ja väljub lõpuks punktis, murdub, välja (1 ") KUI  nurga all, mis on võrdne langemisnurgaga. Nii et hetkel KUI  kile viskab kaks paralleelset tala, millest üks moodustati kile alumisest pinnast peegeldumise tõttu, teine \u200b\u200bkile ülemisest pinnast peegeldumise tõttu. (Kilepindade mitme peegelduse tagajärjel tekkivaid talasid ei arvestata nende madala intensiivsuse tõttu.)

Talade 1 ja 2 optilise tee erinevus saadakse enne, kui nad ühes punktis koonduvad KUIon võrdne

Eeldades õhu murdumisnäitajat ja võttes arvesse suhet

Me kasutame valguse murdumise seadust

Sellel viisil,

Lisaks optilisele käigute erinevusele , peaks peegeldumisel arvestama laine faasimuutusega. Punktis KUI  õhuliideses – film "kajastub optiliselt tihedam keskkond, see tähendab keskmise murdumisnäitajaga keskkonda. Mitte liiga suurte esinemisnurkade korral toimub antud faasis muutus . (Sama faasihüpe toimub siis, kui piki stringi kulgev laine peegeldub selle fikseeritud otsast.) Punktis 0 filmi - õhu liidesel peegeldub valgus optiliselt vähem tihedast keskkonnast, nii et faasihüpet ei toimu.

Selle tulemusel on kiirte 1 "ja 2" vahel täiendav faasierinevus, mida saab arvestada, kui vähendage või suurendage vaakumis lainepikkust poole võrra.

Seetõttu, kui suhe

selgub maksimaalne häireid peegeldunud valguses ja juhul, kui

täheldatakse peegeldunud valguses miinimum.

Seega, kui valgus langeb vees oleva bensiinikile peale, siis vaatenurgast ja kile paksusest sõltuvalt täheldatakse filmi vikerkaarevärvi, mis näitab teatud pikkusega valguslainete võimendamist l.Õhukeste filmide häireid võib täheldada mitte ainult peegeldunud, vaid ka läbiva valguse käes.

Nagu juba märgitud, ei tohiks vaadeldud häirete mustri ilmnemisel segavate lainete optilise tee erinevus ületada koherentsuse pikkust, mis piirab kile paksust.

Näide.Seebikile peal ( n \u003d 1,3), mis on õhus, langeb tavaline valge valguse tuli. Määrake väikseim paksus dfilm peegeldas valgust lainepikkusega μm  häirete tagajärjel maksimeeritakse.

Interferentsi maksimumist (4.28) leiame kile paksuse kohta avalduse

(tõusunurk). Miinimumväärtus d  Selgub kell:

Valguslained kahest punktvalgusallikast. Looduslikes tingimustes täheldatavate häirete nähtuste esinemisel peame sageli tegelema laiendatud valgusallikatega, kui valgusallikas on taeva osa, s.t. hajutatud päevavalgus. Kõige tavalisem ja väga oluline sedalaadi juhtum ilmneb õhukeste läbipaistvate kilede valgustamisel, kui kahe koherentse tala ilmumiseks vajalik valguslaine lõhenemine toimub valguse peegeldumise tõttu filmi esi- ja tagapinnal.

See nähtus, mida nimetatakse õhukesed kilevärvidon hõlpsasti täheldatav seebimullide peal, veepinnal hõljuva õli või õli õhematel kiledel jne.

Laske tasapinnaline valguslaine langeda läbipaistvale tasapinnalisele paralleelsele plaadile, mida võib pidada paralleelse laine kiireks.

Plaat peegeldab kahte paralleelset valguskiirt, millest üks moodustati plaadi ülemisest pinnast peegeldumise tõttu, teine \u200b\u200b- alumisest pinnast peegelduva peegelduse tõttu tähistab kõiki neid talasid ainult üks tala).

Joonis 2. Sekkumine õhukestesse filmidesse.

Plaadi sissepääsul ja sellest väljumisel läbib teine \u200b\u200btala murdumise. Lisaks neile kahele talale peegeldab plaat talasid, mis tulenevad kolmest -, viiest - jne. korduv peegeldus plaadi pinnalt. Nende madala intensiivsuse tõttu ei võta me neid talasid siiski arvesse. Kiiruste 1 ja 2 kiirte vaheline erinevus enne nende lähenemist punktis C on (8) kus S 1  - lennuki segmendi pikkus; S 2  - segmentide AO ja OS kogupikkus; n -plaadi murdumisnäitaja.

Plaati ümbritseva keskkonna murdumisnäitaja võrdsustatakse ühtsusega,   b  - plaadi paksus. Jooniselt nähtub, et:

;

asendades need väärtused avaldis (8) ja tehes lihtsaid arvutusi, on lihtne tuua valemi (9) teede erinevus Δ vormi

. (9)

Kiiruste 1 ja 2 võnkumiste faasierinevuse arvutamisel on lisaks optilise tee erinevusele Δ vaja arvestada ka laine faasi muutmise võimalusega punktis C, kus peegeldus toimub optiliselt vähem tiheda keskkonna keskkonnast. Seetõttu toimub laine faasis muutus π. Selle tulemusel tekib täiendav faaside erinevus π vahemikus 1 kuni 2. Seda saab arvestada, lisades Δ (või lahutades sellest) poole lainepikkuse vaakumis. Selle tulemusena saame

(10)

Intensiivsus sõltub optilise tee erinevuse suurusest (10). Vastavalt tingimustele (5) ja (6) saadakse maksimumid ja millal - intensiivsuse miinimumid ( m  on täisarv).

Siis on maksimaalse intensiivsuse tingimus järgmine:

, (11)

ja minimaalse valgustuse saavutamiseks

. (12)

Kui see on tasapinnalise paralleelse plaadi valgusega valgustatud ( b\u003d const) interferentsi tulemused sõltuvad ainult kile kaldenurgast. Interferentsi muster on vahelduvate kõverate tumedate ja heledate triipudega. Kõik need ribad vastavad langemisnurga teatud väärtusele. Seetõttu kutsutakse neid võrdse kaldega triibud või jooned.  Kui läätse L optiline telg on filmi pinnaga risti, peaksid võrdse kaldega ribad olema kontsentriliste rõngaste kujul, mille keskpunkt on läätse põhifookus. Seda nähtust kasutatakse praktikas õhukeste läbipaistvate plaatide tasapinnalise paralleelsuse astme väga täpseks juhtimiseks; plaatide paksuse muutust suurusjärgus 10–8 m saab tuvastada juba võrdse kaldega rõngaste kuju moonutamisega.

Kile pinna kiilukujulistel häiretel on kõigis pinna punktides võrdne valgustus, mis vastab kile samadele paksustele. Interferentsribad on kiilu servaga paralleelsed. Neid nimetatakse võrdse paksusega tõrkepiirded.

Valem (10) on tuletatud peegeldunud valguses tekkivate häirete jälgimiseks. Kui õhukestes plaatides või õhu käes asuvates kiledes (läbilaskvas valguses) täheldatakse võrdse kaldega häireid, siis lainepeegeldust ei toimu ja tee erinevus Δ määratakse valemiga (9). Seetõttu erinevad edastatava ja peegeldunud valguse optilise tee erinevused λ / 2 võrra, s.o. peegeldunud valguses esinevate häirete maksimumid vastavad edastatava valguse miinimumidele ja vastupidi.

Newtoni rõngad.

Võrdse paksusega triibud võib saada, asetades suure kumerusraadiusega R tasapinnalise kumera läätse tasapinnalisele kumerplaadile. Nende vahele moodustub ka õhukiil. Sel juhul on võrdse paksusega ribadel rõngaste kuju, mida nimetatakse newtoni rõngad  ; segavate kiirte tee erinevus, nagu eelmisel juhul, määratakse valemiga (10).

Määratlege k-nda Newtoni rõnga raadius: kolmnurgast ABC, mis meil on , kust, jättes tähelepanuta b 2, kuna R \u003e\u003e b, saame.

Joonis 3. Newtoni rõngad

Asendame selle väljendi valemiga (10):

Kui see teede erinevus on täisarv lainepikkusi (maksimaalsete häirete tingimus), siis k-valguse raadiuse korral Newtoni rõnga peegeldunud valguses või pimedas edastatava valguse korral on meil:

. (14)

Pärast sarnaste lihtsate arvutuste tegemist saame valemi tumedate rõngaste raadiuste määramiseks peegeldunud valguses (või läbiva valguses):

nt. 1K QC

Kui valgus läbib iga pinna läätsi või prismat, peegeldub valgusvoog osaliselt. Komplekssetes optilistes süsteemides, kus läätsesid ja prisma on palju, väheneb oluliselt edastatav valgusvoog ja ilmub ka pimestamine. Niisiis leiti, et kuni 50% neisse sisenevast valgusest peegeldub allveelaevade periskoopides. Nende puuduste kõrvaldamiseks kasutati tehnikat valgustuse optika.  Selle tehnika olemus seisneb selles, et optilised pinnad on kaetud õhukeste kiledega, mis tekitavad häireid. Filmi eesmärk on peegeldunud valguse summutamine.

Küsimused enesekontrolliks

1) Mida nimetatakse tasapinnaliste lainete häireteks ja häireteks?

2) Milliseid laineid nimetatakse koherentsideks?

3) Selgitage ajalise ja ruumilise sidususe mõistet.

4) Mis kujutab endast õhukeste filmide segamist.

5) Selgitage, mis on mitme raja interferents.

BIBLIOGRAAFIA

Peamine

1. Detlaf A.A.. Füüsika õpik. toetus / A.A. Detlaf B.M. Yavorsky. - 7. toim. Kustutatud. - M.: IC "Akadeemia". - 2008.-720 lk.

2. Saveliev, I.V. Füüsika kursus: kolmes osas: V.1: mehaanika. Molekulaarfüüsika: õpik / I.V. Savelyev. - 4. toim. kustutatud. - SPb .; M. Krasnodar: Doe. -2008.-352 lk.

3. Trofimova, T.I.  füüsika kursus: õpik. toetus / T.I. Trofimova - 15. väljaanne, Sr. - M .: IC "Akadeemia", 2007.-560 lk.

Lisaks

1. Feynman, RFeynmani füüsika loengud / R. Feynman, R. Leighton, M. Sands. - M .: Maailm.

T.1. Kaasaegne loodusteadus. Mehaanika seadused. - 1965,232 s.

T. 2. Ruum, aeg, liikumine. - 1965. - 168 lk.

T. 3. Kiirgus. Lained. Quanta. - 1965 .-- 240 s.

2. Berkeley füüsikakursus. T.1,2,3. - M .: Nauka, 1984

T. 1. Kitel, Ch.  Mehaanika / C. Kitel, W. Knight, M. Ruderman. - 480 lk.

T. 2. Purcell, E.  Elekter ja magnetism / E. Parsell. - 448 lk.

T. 3. Crawford, F.  Lained / F. Crawford - 512 lk.

3. Frisch, S.E.  Füüsika üldkursus: 3 köites: õpik. / S.E. Frisch, A.V. Timorev. - SPb .: M .; Krasnodar: Doe.-2009.

T. 1. Mehaanika füüsikalised alused. Molekulaarfüüsika. Ostsillatsioonid ja lained: õpik - 480 lk.

T.2: Elektrilised ja elektromagnetilised nähtused: õpik. - 518 lk.

T. 3. Optika. Aatomifüüsika: õpik - 656 lk.

filmi - õhu - piirid lähevad tahapoole, peegelduvad taas "õhu - filmi" piirilt ja alles pärast seda lähevad nad välja (joonis 19.13). (Muidugi, on kiirte abil, mis kogevad mitu paari peegeldusi, kuid nende osakaal üldises "tasakaalus" ei ole nii suur, sest osa valguslainetest liigub tagasi, see tähendab sinna, kust nad tulid.)

Häiringud toimuvad kiire vahel (õigemini muidugi kerge laine) 1 ¢ ja kiir 2 ¢. Nende kiirte tee geomeetriline erinevus (läbitud teede pikkuste erinevus) on võrdne D-ga s = 2h. Optilise käigu erinevus D \u003d lkD s = 2tel.

Maksimaalne seisund

Minimaalne seisund

. (19.9)

Kui valemis (19.9) paneme k  \u003d 0, saame, just selle pikkusega saavutatakse esimene minimaalne valgustus edastatava valguse korral.

Häiring peegeldunud valguses.Vaatleme sama filmi vastasküljelt (joonis 19.14). Sel juhul jälgime kiirte koostoimest tingitud häireid 1 ¢ ja 2 ¢: kiir 1 ¢ peegelduvad õhu - filmi piirist ja valgusvihust 2 ¢ - filmi - õhu piirist (joonis 19.15).

Joon. 19.14 joon. 19.15

Lugeja: Minu arvates on siin olukord täpselt sama, nagu ka läbiva valguse korral: D s = 2h; D \u003d lkD s = 2nh, ja jaoks h  max ja h  min, valemid (19.8) ja (19.9) kehtivad.

Lugeja: Jah.

Autor: Ja minimaalselt möödasõidul? Selgub, et valgus läheb  filmi ja välja ei tööta, kuna nii esi- kui tagakülg on minimaalselt valgustatud. Kuhu läks valgusenergia, kui kile ei ima valgust?

Lugeja: Jah, see on tõesti võimatu. Aga kus on viga?

Autor: Siin peate teadma ühte eksperimentaalset fakti. Kui valguslaine peegeldub optiliselt tihedama ja vähem optiliselt tiheda (klaas - õhk) keskmise piirilt, siis on peegeldunud laine faas võrdne langeva laine faasiga (joonis 19.16, ja) Kuid kui peegeldus läbib keskkonna piiri, optiliselt vähem tihe, kui keskkond on tihedam (õhuklaas), siis väheneb laine faas p võrra (joonis 19.16, b) Ja see tähendab seda optilise käigu erinevus  väheneb lainepikkuse võrra poole võrra, s.t. Ray 1 ¢ plaadi välispinnalt peegelduv (vt joonis 19.15) "kaotab" poole laine ja seetõttu väheneb sellest teise valgusvihu optilise teekonna erinevus l / 2 võrra.

Seega optilise tee erinevus 2 ¢ ja 1 ¢ joonisel fig. 19.15 on võrdne

Siis kirjutatakse vormis maksimaalne tingimus

(19.10)

minimaalne tingimus

Võrreldes valemeid (19.8) ja (19.11), (19.9) ja (19.10), näeme, et sama väärtuse korral h  on saavutatud minimaalne valgustus läbilaskevalguses  ja peegeldub maksimaalseltvõi maksimaalselt möödasõidul ja minimaalselt peegeldudes. Teisisõnu, valgus kas peegeldab või läbib peamiselt filmi paksusest sõltuvalt.

Ülesanne 19.5. Valgustuse optika. Optiliste klaaside (näiteks kaamerate läätsede) peegelduva valguse osakaalu vähendamiseks kantakse nende pinnale õhuke kiht läbipaistvat ainet murdumisnäitajaga lk  väiksem kui klaas (nn optiline puhastusmeetod). Hinnake rakendatud kihi paksust, eeldades, et kiired langevad optilisele klaasile umbes normaalselt (joonis 19.17).

Joon. 19.17

Otsus. Peegeldunud valguse osa vähendamiseks on vaja, et kiired oleksid 1   ja 2   (vt joonis 19.17), vastavalt filmi välis- ja sisepinnalt, "kustusid".

Pange tähele, et mõlemad kiired, kui need peegelduvad optiliselt tihedamast keskkonnast, kaotavad mõlemad pool lainet. Seetõttu on optilise tee erinevus võrdne D \u003d 2 nh.

Minimaalne tingimus on

Kile minimaalne paksus h  min vastab k = 0,

Hinnake väärtust h  min Võtke l \u003d 500 nm, lk  \u003d 1,5, siis

  m \u003d 83 nm.

Pange tähele, et mis tahes kile paksuse korral saab 100% tagasi maksta ainult valguse eest konkreetne lainepikkus  (eeldusel, et imendumist ei toimu!). Tavaliselt “summutavad” nad spektri keskmise osa (kollane ja roheline) valgust. Ülejäänud värvid kustuvad palju nõrgemini.

Lugeja: Ja mis seletab vikerkaarevärvilises bensiini kiletasku?

Autor: Ka siin on häireid, nagu ka optika valgustamisel. Kuna kile paksus on erinevates kohtades erinev, kustuvad mõned värvid ühes kohas ja teised teistes. "Silmapaistvad" värvid, mida me näeme pudru pinnal.

STOP! Otsustage ise: B6, C1 - C5, D1.

Newtoni rõngad

Joon. 19.18

Ülesanne 19,6.  Mõelge kogemusele, mida oleme juba üksikasjalikult kirjeldanud (joonis 19.18): tasasel klaasplaadil asub raadiusega tasapinnaline kumer lääts R. Ülevalt paistab läätses valgus lainepikkusega l. Valgus on ühevärviline, s.t. lainepikkus on jäigalt fikseeritud ega muutu aja jooksul. Ülalt vaadates on näha kontsentriliste heledate ja tumedate rõngaste (Newtoni rõngad) häirete muster. Pealegi muutuvad rõngad keskelt kaugenedes kitsamaks. Vajalik raadius Ntumedast ringist (arvestades keskelt).

(Joonis 19.19). Just see segment määrab kiirte tee geomeetrilise erinevuse 1 ¢ ja 2 ¢.

Joon. 19.19

Mõelge D-le OVS: (Pythagorase teoreemi järgi),

h \u003d AC \u003d OA - OS \u003d . (1)

Proovime seda arvestades väljendit (1) pisut lihtsustada r<< R . Eksperimendid näitavad tõepoolest, et kui R  Siis ~ 1 m r  ~ 1 mm. Korruta ja jaga avaldis (1) konjugeeritud avaldisega, saame

Kirjutame peegeldunud valguse miinimumtingimuse: kiirte tee geomeetriline erinevus 1 ¢ ja 2 ¢ on 2 haga tala 2 ¢ kaotab seetõttu optiliselt tihedamast klaasist peegeldudes poollaine optilise käigu erinevus  selgub, et pool lainet on väiksem kui geomeetrilise löögi erinevus:

Oleme huvitatud raadiusest Ntumedast ringist. Õigemini öeldes räägime raadiusest ringidmis saavutatakse NKeskusest teine \u200b\u200bon minimaalse valgustusega. Kui r N  Kas on soovitud raadius, siis on miinimumtingimus järgmine:

kus N = 0, 1, 2…

Pidage meeles:

. (19.12)

Muide, koos N = –1 r  0 \u003d 0. See tähendab, et keskel on tume koht.

Vastus:

Pange tähele, et teades r N, R  ja N, saate eksperimentaalselt määrata valguse lainepikkuse!

Lugeja: Ja kui meid huvitaks raadius Nhele ring?

Joon. 19.20

Lugeja: Kas Newtoni rõngaid on võimalik jälgida valguses?

STOP! Otsustage ise: A7, B7, C6 - C9, D2, D3.

Kahe pilu segamine (Jungi eksperiment)

Inglise teadlane Thomas Jung (1773–1829) seadis 1807. aastal järgmise katse. Ta suunas ekraanile väikese augu või kitsa piluga ereda päikesevalguskiire S  (Joonis 19.21). Lünka läbiv valgus Skõndis kahe kitsa augu või piluga teisele ekraanile S  1 ja S 2 .

  Joon. 19,21

Praod S  1 ja S 2 on sidusad allikad, kuna neil oli "ühine päritolu" - lünk S. Lõhedest lähtuv valgus S  1 ja S  2 langes puldi ekraanile ja sellel ekraanil oli tumedate ja heledate alade vaheldumine.

Me käsitleme seda kogemust üksikasjalikult. Eeldame seda S  1 ja S  2 on pikk kitsas praodmis on sidusad allikad, mis kiirgavad valguslaineid. Joon. 19.21 näitab pealtvaadet.

Joon. 19,22

Kosmose pindala, milles need lained kattuvad, nimetatakse häireväli. Selles piirkonnas on vahelduv koht, kus on maksimaalne ja minimaalne valgustus. Kui häireväljale sisestatakse ekraan, kuvatakse sellel häirete muster, mis on vahelduvate heledate ja tumedate triipudega. Mahu järgi näeb see välja nagu joonisel fig. 19,22.

Andkem meile lainepikkus l, allikate vaheline kaugus d  ja kaugus ekraanist l. Leiab x koordinaadid  min ja x  max tumedad ja heledad triibud. Täpsemalt - minimaalsele ja maksimaalsele valgustusele vastavad punktid. Kõik edasised konstruktsioonid viiakse läbi horisontaaltasandil a, mida me vaatame ülevalt (joonis 19.23).

Joon. 19,23

Mõelge asjale R  ekraanil eemalt x  punktist INFO  (punkt INFO  - see on ekraani ristumiskoht segmendi keskelt taastatud risti S 1 S  2). Punktis R  peal asetatud tala S 1 Lkmis on pärit allikast S  1 ja tala S 2 Lkmis on pärit allikast S  2 Nende kiirte tee geomeetriline erinevus on võrdne segmentide erinevusega S 1 Lk  ja S 2 R. Pange tähele, et kuna mõlemad kiired levivad õhus ega esine peegeldusi, võrdub geomeetrilise tee erinevus optilise tee erinevusega:

D \u003d   S 2 Lk – S 1 R.

Mõelge parempoolsetele kolmnurkadele S 1 AR  ja S 2 BP. Pythagorase teoreemi järgi: ,   . Siis

.

Korrutage ja jagage see avaldis konjugeeritud avaldisega, saame:

Arvestades seda l \u003e\u003e x  ja l \u003e\u003e dlihtsustada väljendit

Maksimaalne seisund:

kus k = 0, 1, 2, …

Miinimumtingimused:

, (19.14)

kus k = 0, 1, 2, …

Kõrval külgnevate miinimumide vahel nimetatakse häirete ribalaius.

Leidke vahemaa ( k  + 1) kmiinimumid:

Pidage meeles: häirete riba laius ei sõltu riba järjekorranumbrist ja on võrdne

STOP! Otsustage ise: A9, A10, B8 - B10, C10.

Bilinsa

Ülesanne 19,6.  Fookuskaugusega objektiiv F  \u003d \u003d 10 cm lõigatud pooleks ja pooleks, vahedega pooleks h  \u003d 0,50 mm. Leida: 1) häirete servade laius; 2) kauguselt objektiivi taga asuval ekraanil esinevate häirete arv D \u003d 60 cm, kui objektiivi ees on monokromaatilise valguse punktallikas lainepikkusega l \u003d 500 nm, kaugus sellest ja  \u003d 15 cm.

Joon. 19,24

2. Esmalt leiame vahemaa b  objektiivilt pildile S  1 ja S  2 Rakendage läätse valem:

Siis kaugus allikatest ekraanile:

l \u003d D - b \u003d60–30 \u003d 30 cm.

3. Leidke vahemaa allikate vahel. Selleks kaaluge sarnaseid kolmnurki Nii 1 O  2 ja SS 1 S  2 Nende sarnasusest järeldub

4. Nüüd saame hästi kasutada valemit (19.15) ja arvutada häirete riba laiuse:

=   m \u003d 0,10 mm.

5. Et teha kindlaks, kui palju häireid narmendatakse ekraanile, kujutame järgmist häireväli, s.t. piirkond, kus sidusest allikast pärit lained kattuvad S  1 ja S  2 (joonis 19.25).

  Joon. 19.25

Nagu jooniselt näha, on kiired allikast S  1 katteala S 1 AA  1 ja kiirgusallikast S  2 katteala S 2 BB  1 Sekkumisvälja - piirkonda, mis on nende piirkondade ristmik - näitab tumedam varjund. Häireriba suurus ekraanil on segment AB  1 tähistame selle pikkust L.

Mõelge kolmnurkadele Nii 1 O  2 ja SAB  1 Nende sarnasusest järeldub

Kui pikkuse lõigus L  sisalduvad N  ribad, pikkus D x  igaüks siis

Vastus: D x  \u003d 0,10 mm; N = 25.

STOP! Otsustage ise: D4, D5.