Objasnite fenomen smetnji svjetla u tankim filmovima. Smetnje svjetlosti u tankim filmovima. Trake jednake sklonosti i jednakosti debljine. Newton prstenovi. Praktična primjena smetnji. Primjeri rješavanja problema

Praktično stvaraju dva koherentna izvora svjetlosti teška je (posebno se postiže, koristeći optičke kvantne generatore - lasere). Međutim, postoji relativno jednostavan način za provedbu smetnji. Govorimo Na cijepanje jednog svjetlosne grede, ili bolje rečeno, svaki Tsuga lagani val, dva refleksije od ogledala, a zatim ih pomiješajte u jednom trenutku. Istovremeno, podijeljeni TSUg ometa "sa sobom" (biti suočen)! Slika 7.6 predstavlja šematski dijagram takvog eksperimenta. U točki Ona granici dva okruženja sa refraktivnim indeksima "1 i str. Val Zug Split je na dva dijela. Uz pomoć dva ogledala R i Str. Oba zraka šalju se u točku M,u kojem se miješaju. Brzina širenja dva zraka u dva različita okruženja jednaka je OI \u003d c / p i i 2 \u003d s / n 2. U točki M. Dva dijela Centralne Tsuge pojavit će se s poletom

Sl. 7.6. Prolazak dijelova Tsuga valova u dva okruženja sa p. i str. R i R 2 - Ogledala

na vremenu jednak gde \u003d

= Op x M.i S 2 \u003d ili 2 m - Ukupne geometrijske staze od lakih zraka sa tačke Odo tačke M. u različitim okruženjima. Oscilacije zateznih vektora električno polje U točki M.bice E T. Cos co (m - SI / V X) i E 02. Cos co (/ - S 2 / V 2)respektivno. Kvadratna amplituda rezultira oscilacijama u točki M. bice

Od co \u003d 2p / t (t - period oscilacija) i i \u003d s / n, Tada je izraz u kvadratnim zagradama DER \u003d ( 2n / ct) (s 2 n 2 - 5, l,) \u003d (2n / 0) (s 2 n 2 -- 5i "i), gdje / h) - dužina svjetlosnog vala u vakuumu. Rad dužine puta S. na indikatoru p refrakcija okoliša u kojem se distribuira svjetlost (SN) Nazvati optički put A razlika u optičkim dužinama staza označava se simbolom d i poziva optička razlika kretanja talasa. Imajući u vidu to st \u003d x 0, može se snimiti

Ovaj izraz veže razliku u faznoj razlici i optičkoj razlici toka dva dijela "Split Tsuga". To je der identificira efekte smetnji. Zaista, najveći intenzitet odgovara COS DER \u003d 1, I.E. Der \u003d (2ldo) d \u003d \u003d 2 l t. Odavde slijedi stanje jačanja svjetlosti tokom smetnji

gde t - Bilo koja cjelina (T \u003d 0, 1,2, ...) Broj.

Najveće slabljenje svetlosti odgovara Cos af \u003d -1, i.e. Df \u003d. (2t +. 1) 7g. Onda (2t. + 1) l \u003d (2ldo) d, ili

takođe sa cijelim brojem t. = 0, 1,2,....

Lako je vidjeti da se dodavanje četverostrukog povećanja opisanih valova intenziteta odgovara raseljavanju dva "dijelova" Splita Tsuga lakih valova u odnosu na cijeli broj valnih duljina (ili, u skladu s tim Promjena fazne razlike DF u parni broj L), dok puna međusobna otplata valovi s jednakošću svojih intenziteta ("svjetlo + svjetlost" daje tamu!) Primjećuje se kada se dva dijela Tsuga pomjera na pola talasne dužine (na neparnom broju polu-pasmine, tj., respektivno, kada je DF \u003d (2t. + 1) l i sve cjeline t. Zaključak postignut je u obzir efekte smetnji u svim mogućim slučajevima.

Sl. 7.7.

Razmislite kao primjer smetnji svjetla kada se odražava iz tankog filma (ili iz tanke ravnine paralelne prozirne ploče) debljine) d. (Sl. 7.7). Smjer zraka koji pada na filmu označen je na slici strelicom. Tsvugi cijepanje događa se u ovom slučaju, s djelomičnim odraz svakog dijela CGG-a na vrhu (Point Ali) i dno (tačka U) Filmske površine. Pretpostavljamo da svjetlosni snop izlazi iz zraka i izlazi nakon poantu U Također u zraku (medij s indeksom refrakcije, jednak jednoj), a filmski materijal ima refrakcijski indeks. p \u003e 1. Svaki Zug pada pod uglom ali Ray u tački Ali podijeliti na dva dijela: jedan od njih se odražava (snop 1 u shemi), drugi je refrakcija (LU cHAV).U točki U Svaki Zug refrakcijskog zraka je podijeljen sekundarno: djelomično se odražava na donju površinu filma, a djelomično refrakcija (točkaš) i nadilazi svoje granice. U točki sa Zugom bit će očišćeno na dva, ali nas zanima samo za njegov dio (snop 2), koji izlazi iz filma pod istim uglom, ali kao snop 1. odražava se od gornje površine iz filma Rays 1 i 2 sastavljeni su sa objektivom u jednoj tački (nije prikazano na slici) na ekranu ili u objektivu oka promatrača (isti objektiv). Biti dijelovi istog primarnog CGU-a, zrake 1 i 2 su koherentne i mogu sudjelovati u smetnji, a dobitak ili slabljenje intenziteta svjetlosti ovisi o njihovoj optičkoj razlici u tečaju (ili razliku od faza oscilacije).

Faza razlika između fluktuacija u talasima 1 i 2 kreirana je na dužini staze Oglas (u vazduhu) i ABC (U filmu). Optička razlika u kursu je istovremeno

Imajući u vidu to

sin a \u003d. p SIN P (Zakon o refrakktivnosti), može se dobiti d \u003d (2dn / cos p) (1 - sin 2 p) ili d \u003d 2 dN. cos r. Zbog činjenice da se uvjeti problema obično daju ne ugao refrakcije za p, a ugao pada a, vrijednost je prikladnija za predstavljanje u obliku

Prilikom određivanja uvjeta maksimalnog ili minimalnog intenziteta svjetlosti, izjednačen bi se na cijeli broj ili polu-cijeli broj talasnih dužina (uvjeti (7.6) i (7.7)). Međutim, pored procjene optičke razlike u toku načina D, također je potrebno imati na umu mogućnost "gubitka" (ili da iste, "akvizicije") polovine grede talasne dužine kada se odražava iz an optički gušće medij. Provedba ove mogućnosti ovisi o specifičnom zadatku, preciznije, koji okruženje okružuje film. Ako je film S. p \u003e 1 je okružen zrakom sa n \u003d 1, polovina gubitka talasne dužine događa se samo u točki Ali (Vidi Sl. 7.7). A ako je film leži na površini tijela (drugo okruženje) s indeksom refrakcija p Veliki nego za filmski materijal, gubitak polovine talasne dužine događa se u dva boda I na unutra; Ali, jer cijela dužina vala "ponestane", ovaj efekat se ne može uzeti u obzir - fazni uvjeti miješanja valova su spremljeni. Može se vidjeti da zadatak zahtijeva individualni pristup. Osnovni princip njegove odluke je prvo pronaći optičku razliku u kretanju ometajućih zraka, smatrajući mogućim gubitkom polovine talasne dužine na različitim točkama razmišljanja (ako je potrebno, dodati ili oduzeti na d) i izjednačiti Cijeli broj talasnih duljina prilikom određivanja uvjeta jačanja intenziteta svjetlosti ili u polu-namjenski broj talasnih duljina (neparni broj polu-patla) - pri spuštanju minimuma iluminacije (prigušenje tokom smetnji). U slučaju filma u zraku prikazanom na slici. 7.7, stanje maksimuma smetnji ima obrazac

Zbog činjenice da indeks refrakcija ovisi o talasnoj dužini (vidi pododjeljak 7.5), uvjeti za pojačavanje i prigušenje intenziteta za svjetlost

Sl. 7.8.

različite talasne dužine bit će različite. Stoga će se film raspastio padajući bijelo svjetlo u spektar, tj. U reflektiranoj bijeloj svjetlosti, tanki film čini se obojenim u različitim bojama. Primjeri toga, svaki od nas se više puta sastajao, promatrajući višebojni mjehurići sapuna i mrlje od ulja na površini vode.

Sada smatramo primjer tankog klina (Sl. 7.8). Ploča sa dobro obrađenom površinom nalazi se na drugoj takvoj ploči. Na određenom mjestu između dvije ploče nalazi se objekt (na primjer, tanka žica) tako da se klina za zrak formira s uglom 5. Razmotrite snop svjetlosti, koji obično pada na pločice. Pretpostavljamo da je divergencija Tsugsa lakih talasa na tačkica refleksije i refrakcije kada se odražava iz površina klina za vazduh zanemariv, tako da se presreću zrake prikupljaju u jednom trenutku promatranja (oni su takođe kao u prethodnom Primjer, može se prikupiti pomoću pomoćnih sočiva). Pretpostavimo da u nekom trenutku Ali Na dužini ploča optička razlika u moždanom broju D jednak je cijelom broju t. Valne duljine plus ho / 2 (zbog odbijanja optički gušćeg medija donje ploče). Takva tačka uvijek postoji. Ispada da je to u tački U na daljinu AB \u003d D, broji se duž tanjira i jednakih ) ^ O./(2 TG 8) (multiplikator 2 nastaje zbog činjenice da snop prolazi razmak između tanjira dva puta, na isti način), smetnja će ponoviti t. ± 1 (fazni uslovi za dodavanje talasa se ponavljaju). Mjerna udaljenost d. Između ove dvije bodove lako je vezati talasnu dužinu sa kutom B

Sl. 7.9.

Ako pogledate ovu sliku odozgo, možete vidjeti geometrijsku lokaciju tačaka u kojima je sa određenim cijelobrojnim brojem t. Lagani (ili tamni) trake, vodoravno i paralelne osnove klina (odnosno su se pojavili uvjeti remenica ili minima). Uz ovaj bend, poštuju se uslovi (7.6) ili (7.7), kao i (7.10), I.E. Uzduž, zračni jaz ima istu debljinu. Takve trake se nazivaju trake jednake debljine. Pod uslovom da su ploče pažljivo sklopile, trake jednake debljine dostavlja paralelno ravno. Ako postoje nedostaci u tanjiri, priroda bendova značajno se mijenja, položaj i oblik nedostataka pojavljuju se jasno. U ovom efektu smetnji, posebno se temelji na metodi za kontrolu kvalitete površinskog tretmana.

Slika 7.9 prikazuje trake jednake debljine: uski potok kreiran je na sredini zračnog klina topli zrak, čija se gustoća i, u skladu s tim, indeks refrakcija razlikuje se od vrijednosti za hladni zrak. Može se vidjeti zakrivljenost konstantne debljine u području protoka.

Ako konveksna sočiva leži na ravnom prozirnom pločom, a zatim određenim radijusom R. Zakrivljene leće i talasne dužine X. Svjetla se mogu promatrati takozvani Newton prstenovi.

Oni su isti bendovi jednake debljine u obliku koncentričnih krugova.

Razmislite o takvom iskustvu smetnji, što dovodi do formiranja newton prstena prvo u odrazivanju - poenta M. zapažanja odozgo (Sl. 7.10, ali), a zatim u prolaskom svjetlu (Sl. 7.10, b) - tačka M. Nalazi se na dnu ispod objektiva L), a prozirna ploča P. Odredite radijuse g T. Svijetle i tamne prstenove Newtona (promatrana slika k u crtežima) ovisno o dužini /. Svjetlo i polumjerski talasi R. Zakrivljenosti korištene u iskustvu sočiva.

Shema iskustva je optički sustav koji se sastoji od ravnog na jednoj strani i konveks s drugim objektivom L! Mala zakrivljenost leži na staklenoj ploči n, proizvoljna debljina.

Na objektivu l (ravni val front svjetlosti iz monohromatskog izvora (dužina) do Lagani valovi) koji, kao rezultat uplitanja refleksija koji nastaju u zračnom razmaku između objektiva i tanjura, čini sliku na koju se može primijetiti odozgo iz objektiva - točka M. (vidi Sl. 7.10, a) ili odozdo (vidi Sl. 7.10, b). Za jednostavnost promatranja slike u različitim razlikama zbog neraralnog reflektirajućeg aviona koristi se pomoćni prikupljanje objektiva L 2 (na kratkim udaljenostima promatranja nije potrebno). Možete direktno nadgledati ili registrirati sliku koristeći optički osjetljiv detektor (na primjer, fotoćeliju).

Razmotrite tok dva bliska zraka 1 i 2 (Sl. 7.10, A). Ovi zraci prije ulaska u promatračko mjesto M. (oči promatrača na slici) Ispitajte više refleksije na odjeljku distribucije i refrakcije "prema dole" na granicama klima uređaja za klizanje L, čišćenje sočiva-zrak debljine d \u003d av, I na "gore" zapletu, respektivno. Ali u formiranju smetnje zanimanja za nas, njihovo ponašanje u oblasti zračne intervencije d. = Av. Ovdje se formira optička razlika tijeka D zraka 1 i 2, zbog kojih se stvaraju uslovi za posmatranje uplitanja u iskustvo sa Newtonovim prstenima. Ako se refleksija (rotacija) snopa 1 pojavi na točki L, i odraz (rotacija) snopa 2 - u točki U (kada se odražava Ray 2 u istoj točki kao Ray 1, I.E. u točki Ali, Razlika između tečaja neće biti, a snop 2 će jednostavno "ekvivalentnost" snop 1), zatim optički kretanje interesa

oni. Dvostruko debljina zračnog jaza (s malom zakrivljenom sočivom i gotovo zaključanim zracima 1 i 2 AV + V. » 2D) Plus-minus polovina talasne dužine (/./2), koja se gubi (ili kupljena) prilikom punjenja svjetlosti od optički gušće (refrakcija indeksa stakla l st \u003d n 2 \u003d 1.5 Više Indikator zračne refrakcije n tt \u003d n \u003d 1) mediji u točki Ali (Promjena faze oscilacije za ± l), gdje se greda 1 odražava na staklenu ploču P i vraća se u klirens zraka. Gubici (stjecanje) Billighter Beam 2, širenje u staklu kada se odražava iz granice particije u tački Unutra,ne dolazi (granica dijela staklenog zraka i odraz iz zraka optički je manje gusta okruženja - ovdje p st \u003d n \u003e "2 \u003d / g crvenog). Na "gore" od poenta U na točku promatranja M. Reflektirani zraci 1 "i 2" optički staze su iste (bez optičke razlike u toku).

Sl. 7.10.

Iz razmatranja sheme iskustva u pretpostavci malosti zračnog jaza d (d «r i r m) između objektiva L! i ploča P, I.E. Vjerovao sam d 2 ~ 0, možete napisati:

odavde slijedi za optičku razliku u toku zraha koji imaju razmatranje

Odlazeći za "+" znak u posljednjem izrazu ("-" dat će kao rezultat broja t. Isti prstenovi koji se razlikuju u jednom) i uzimajući u obzir uvjete interferencijskog maksimalnog d \u003d tX i minimalni d \u003d (2 + 1) l / 2, gdje / i \u003d o, 1, 2, 3, cijeli brojevi, dobivamo:

Za maksimalno (lagani prstenovi)

Za minimum (tamne prstenove)

Rezultati se mogu kombinovati sa jednim uslovom.

definitivan t. - I čak i za maksimalno (laki prstenovi) i neparni za minimum (tamne prstenove).

Od dobijenog rezultata slijedi da u središtu uzoraka smetnji, I.E. za t \u003d. 0, posmatrano u refleksno svjetlu, bit će mračan (TTSSH1 \u003d 0) prsten (tačnije mrlja).

Slično razmatranje može se izvesti za iskustvo u prenesenoj svjetlosti (Sl. 7.10, b. - tačka M. Zapažanja u nastavku). Od razmatranja povećanog fragmenta slike jasno je da je razlika iz prethodnog iskustva u prenesenoj svjetlosti zračnog jaza između L | a tanjir p je snop od 1 tri puta (dolje, gore-dolje i spušta se i spušta se) i dvostruko se njegova refleksija ogleda iz optički gušćeg okruženja (stakla) - na bodovima Ali i U. Istovremeno, snop 2 prolazi zračni jaz između objektiva i ploče (refleksija i refrakcija ovog snopa na drugim bodovima na granicama Rada za promatranu sliku utjecaja ne pruža i u njihovoj pažnji) a odraz od optički gušćeg medija ne pojavljuju se. Stoga će optička razlika u toku zraha 1 i 2 u slučaju razmatrati

ili jednostavno

od promjene optičke razlike u talasnoj dužini X. Na ovaj ili neku drugu stranu (ili za cijeli broj, talasne dužine) ne dovode do promjene u faznim odnosima znatno za miješanje u miješanje talasa (zrake) - očuvana fazna razlika između zraka 1 i 2 u ovom slučaju. Maksimalni uslovi i minimum (D \u003d tX i d \u003d (2t. + 1) X / 2. U skladu s tim), kao i

geometrijski uvjet za radii g T. Relevantni prstenovi

jer iskustvo u prolaskom svjetlu ostanite isti, pa dobijamo:

Za maksimu

Za minima

za t \u003d. 0,1,2,3, ... - To jest, uvjeti su se suprotstavili onima koji se razmatraju u iskustvu u refleksno svjetlu. Ponovo prevladati t. I čak i neparno, za ovaj slučaj možete napisati generaliziranu formulu u obliku

gde već za čudno t. Dobili smo maksimalni (lagani prsten), a za čak - minimum (tamni prsten). Dakle, u prenesenoj svjetlu u odnosu na refleksno svjetlo i tamni prstenje mijenjaju se na mjestima gT G T. (u centru, sa t \u003d. 0 Isključuje svjetlosno mjesto g "TSS. = 0).

Sl. 7.11.

Fenomeni smetnji se široko koriste u tehnici i industriji. Oni se koriste i u interferometri u određivanju refrakcijskih indeksa u sve tri države - čvrste, tečne i gasovitim. Veliki je broj sorti interferemeta koji se razlikuju po njihovom imenovanju (jedan od njih - Michelsonov interferometar, koji su nam prethodno razmatrali kada razgovaramo o globalnoj elektroeziji etera (vidi Sl. 1.39).

Ilustriramo definiciju refrakcijskog indeksa tvari na primjer interferometra Zhamynea, namijenjenog za mjerenje refrakcijskih indeksa tečnosti i gasova (Sl. 7.11). Dvije identične ravnine paralelne i prozirne ogledale ploče Ali i U Instalirani paralelni jedni s drugima. Svjetlost svjetlosti iz izvora S. pada na površinu tanjira Ali Pod kutom i blizu 45 °. Kao rezultat razmišljanja iz vanjskih i unutrašnjih površina tanjira Ali Dvije paralelne grede temelje se na 1 i 2. prolazeći kroz dvije identične staklene kivete KI i K2, ovi zraci padaju na tanjur Unutra, Odražavaju se na obje njene površine i sakupljaju se koristeći objektiv L. Na promatračkoj tački R. U ovom trenutku se miješaju, a interferencijske opsege se smatraju korištenjem okulara, koji nije prikazan na slici. Ako je jedna od kiveta (na primjer, k |) napunjena supstancom s poznatim apsolutnim indeksom refrakcija P,a druga - supstanca, odmjeren indeks refrakcije "2 od koji se mjeri, optička razlika između ometajućih zraka bit će 6 \u003d (P - P 2) 1, gde / - dužina kivete na putu svetlosti. Zapremina interferencijskih opsega opaža se u odnosu na njihov položaj sa praznim kivetama. Shift s proporcionalan je razlikovanju ("! -" 2), što vam omogućava da odredite jedan od refrakcijskih indeksa, znajući drugi. Sa relativno niskim zahtjevima za tačnost mjerenja položaja bendova, tačnost u određivanju refrakcijskog indeksa može dostići 10 ~ * -10 -7 (I.E. 10 -4 - 10 _5%). Ova tačnost osigurava promatranje malih nečistoća u gasovima i tekućinama, mjerenje ovisnosti o prehrambenim indeksima na temperaturi, pritisku, vlažnosti itd.

Mnogo je drugih dizajna interferemeta namijenjenih za različite fizičke i tehničke mjere. Kao što je spomenuto, uz pomoć posebno dizajniranog interferometra A.A. Maykelson i E.V. Morley 1881. proučavao je ovisnost brzine svjetlosti iz brzine kretanja izvora koji ga emitira. Instalirano u ovom iskustvu činjenica postojanosti brzine svjetlosti postavila je A. Einstein na osnovu posebne teorije relativnosti.

• D se mjeri u jedinicama jedinica (u Si su metri), i d
• Generalno gledano, zahtjev jednobojnosti nije obavezan, ali u slučaju polikromatskog (bijelog) svjetla izvora, promatrana slika bit će preklapanje prstenova različite boje i ometa raspodjelu učinka.

Kada se osvetli tanka prozirna ploča ili film, može se primijetiti miješanje lakih valova od gornjih i donjih površina ploče (Sl. 26.4). Razmotrite debljinu ravnine paralelne ploče / sa indeksom refrakcija p) Na kojem se pod uglom i padne ravno jednobojno val s talasnom dužinom X. Pretpostavimo sigurno da Ray pada na zračnu ploču sa indeksom refrakcija

a tanjir leži na supstratu s indeksom refrakcija

Sl. 26.4.

Ova se situacija pojavljuje, na primjer, kada miješanje u tanku ploču ili film okruženi zrakom.

Optičku razliku nalazimo u toku miješanja zraka 2 i 3 između tačke Ali i avion CD. To je ta razlika koja određuje smetnja, jer uglavnom sakupljaju objektiv (ili oka) samo su dva miješala zraka u jednom. Istovremeno je potrebno razmotriti da u skladu s iskustvom odraženim od optički gušćeg medija u tački Ali dovodi do promjene u fazi X / 2. (na suprotno) i odraz od optički manje gustog medija u tački U Ne dovodi do promjene faze talasa. Dakle, optička razlika u toku miješanja zraka 2 i 3 je regrutovana, jednaka

Od aavo to slijedi

Od aACD. Uzimajući u obzir zakon refrakcije- \u003d p imati

J. Sin R.

AD \u003d AC Sina \u003d 2 / 10sina \u003d 2 / tgpsina \u003d 2w / tgpsinp \u003d 2RC / SIN 2 P / COSP.

Tada je optička razlika u kursu jednaka

Ova je formula prikladna za analizu ako se iz zakona o refrakciji izrazi ugao refrakcije kroz ugao pada:

Iz maksimalnog stanja (26.19) imamo

Zauzvrat, stanje minimalnog (26.20) daje

(U poslednjoj formuli, broj brojevnih brojeva za pojednostavljenje formule pomaknut je jednim).

Prema formulama, ovisno o uglu pada monohromatskog svjetla, tanjir u refleksno svjetlu može izgledati svjetlo ili tamno. Ako je ploča osvijetljena bijelim svjetlom, tada se maksimalni uvjeti i minimum može izvesti za pojedinačne valne dužine, a tanjir izgleda slikano. Ovaj efekat se može primijetiti na zidovima mjehurića sapuna, na filmovima nafte i ulja, na krilima insekata i ptica, na površini metala tokom njihove ordinacije (boje bliže).

Ako jednobojno svjetlo padne na tanjur promjenjive debljine, a zatim uvjetima maksimuma i minimum određeni su debljinom /. Stoga se zapis izgleda prekriven svjetlosnim i tamnim prugama. Istovremeno, u klin - ovo su paralelne linije, a u zračnom napazu između objektiva i ploče - prstenova (Newton prstenovi).

Direktan odnos na smetnje u tankim filmovima ima prosvetljenje optike. Kao proračuni pokazuju, odraz svjetla dovodi do smanjenja intenziteta posljednjeg svjetla za nekoliko posto, čak i gotovo s normalnim padom u objektivu. S obzirom na to da moderni optički uređaji sadrže dovoljno veliki broj Objektiv, ogledala, lagani elementi, gubitak intenziteta lakih talasa bez upotrebe posebnih mjera mogu postati značajni. Da biste smanjili gubitke refleksije, premaz optičkih dijelova filma sa specijalnim odabranim debelim / i indeksom refrakcije p i. Ideja o smanjenju intenziteta reflektivnog svjetla sa površine optičkih dijelova sastoji se u gubitku smetnji od vala koji se odražava od vanjske površine filma, talas se odražava sa unutarnje površine filma (Sl. 26.5 ). Da biste to implementirali, poželjno je da amplitude oba talasa budu jednake, a faze se razlikuju od 180 °. Koeficijent refleksije svjetlosti na granici medija određuje se relativnim pokazateljem refrakcije za medije. Sta ako Sl. 26.5.

svjetlo prolazi iz zraka do objektiva s indeksom refrakcija p u. Stanje ravnopravnosti relativnih refrakcijskih indeksa na ulazu u film i izvod nje je smanjen na odnos

Debljina filma odabrana je na temelju stanja tako da je dodatni napad svjetlosne faze jednak neparnom broju poluvremena. Na ovaj način moguće je oslabiti odraz svjetla u desetinama puta.

Rainbow boja mjehurića sapuna ili benzinskih filmova na vodi nastaje kao rezultat smetnji sunčevo svjetloodražava se na dvije površine filma.

Neka se avion-paralelni prozirni film s indeksom refrakcije pi debeo d.pod uglom, ravni jednobojni val s dugim (Sl. 4.8).

Sl. 4.8. Smetnje svjetlosti u tankom filmu

Uzorak smetnji u reflektirani svjetlo javlja se zbog nametanja dva talasa odraženih od gornje i donje površine filma. Razmislite o dodavanju talasa koji izlaze iz točke Od. Ravni val može biti predstavljen kao snop paralelnih zraka. Jedna od greda grede (2) direktno ulazi u poantu Odi odražava (2 ") u njemu gore pod uglom, jednak ugao Padovi. Još jedan snop (1) pogađa poantu Od Kompliciraniji način: prvo je u toku refrakcija Ali i širi se u filmu, a zatim se odražava sa donje površine na 0 i, na kraju, izlazi, voljela, prema van (1 ") u točke Od Pod uglom jednakom uglu pada. Dakle, u tački Od Film odbacuje dva paralelna greda, od kojih je formiran zbog odbijanja niže površine filma, drugi - zbog razmišljanja s gornje površine filma. (Snopovi koji proizlaze iz opetovanog razmišljanja iz filmskih površina ne smatraju se zbog njihovog niskog intenziteta.)

Razlika optičke moždane udara stečena zrakama 1 i 2 prije nego što su u skladu s tim Od, jednak

Vjerujući na indeks refrakcije zraka i razmatrajući odnos

Koristimo zakon refrakcije svjetlosti

Na ovaj način,

Pored optičke razlike , potrebno je uzeti u obzir promjenu faze talasa kada se odražava. U točki Od Na granici odjeljka "Zrak – film se "odražava od optički gušće medij, to jest mediji sa velikim indeksom refrakcija. Sa ne prevelikim uglovima pada u ovom slučaju, faza se prolazi na promjenu . (Isti fazni skok nastaje kada se val odražava duž niza, od fiksnog kraja.) U točke 0 na granici odjeljka "Film - Air" lampica se odražava od optički manje gustog medija, tako da se skok faze ne pojavljuje.

Kao rezultat toga, dodatna fazna razlika dolazi između zraka 1 "i 2", koja se može uzeti u obzir ako se jačina smanjite ili povećajte pola talasne dužine u vakuu.

Stoga, prilikom obavljanja veze

ispada se maksimum smetnje u reflektirano svjetlo, i u slučaju

u reflektiranoj svetlosti se posmatra minimum.

Dakle, kada se svjetlost padne na benzinski film na vodi, ovisno o uglu pogleda i debljine filma, opaža se dugačka boja filma, što ukazuje na jačanje lakih valova s \u200b\u200bodređenim duljinama. l.Smetanje u tankim filmovima može se pridržavati ne samo u reflektiranju, već i u prenesenoj svjetlosti.

Kao što je napomenuto, za pojavu promatranog uzoraka smetnji, optička razlika kretanja miješanja valova ne smije prelaziti dužinu koherentnosti, što nameće ograničenje debljine filma.

Primjer.Na sapunskom filmu ( n \u003d 1.3.) u zraku pada na normalan snop bijelo svjetlo. Definiramo koja je najmanja debljina d.filmovi reflektirali svjetlost talasnom dužinom μm. Ispada da je najjače kao rezultat smetnji.

Od stanja interferencijskog maksimuma (4.28) nalazimo izraz za debljinu filma

(ugao učestalosti). Minimalna vrijednost d. Ispada kada:

Lagani valovi iz dva točka izvora svjetla. Međutim, često se moramo baviti produženim izvorima svjetla sa ometničkim pojavima koji su primijećeni u prirodnim uvjetima, kada nebo poslužuje izvor svjetla, tj. Raštrkana dnevna svjetlost. Najčešći i vrlo važan slučaj takve se odvija prilikom osvjetljavanja tankih prozirnih filmova, kada je potrebno cijepanje svjetlosnog vala za pojavu dvije koherentne grede, zbog odbijanja svjetlosti prednjih i stražnjih površina Film.

Fenomen je poznat kao cvijeće tankih filmova, lako se promatra na mjehurićima sapuna, na najfinijim filmovima nafte ili ulja koji plutaju na površini vode itd.

Neka ravni lagani val padne na prozirnu ravnu ploču koja se može vidjeti kao paralelni snop talasa.

Ploča odražava dva paralelna snopa svjetlosti, od kojih je formiran zbog odbijanja gornje površine tanjura, drugi - zbog odbijanja donje površine, svaka od tih greda predstavlja samo jedan snop).

Slika 2. smetnje u tanke filmove.

Prilikom ulaska u tanjir i kada se iz njega pusti drugi paket iz nje, refrakcija je u toku. Pored ove dvije grede, tanjir odražava snopove koji proizlaze iz tri -, pet - itd. Višestruki odraz sa površine tanjura. Međutim, zbog njihovog niskog intenziteta nećemo uzeti u obzir ove snopove. Razlika u tečaju stečena zrakama 1 i 2 prije nego što su u skladu s tim u točki C, jednaki, (8) gdje S 1 - dužina sunce segmenta; S 2. - ukupna dužina segmenata AO i OS-a; n -indeks refrakcije tanjura.

Indeks refrakcija okoline koji okružuje tanjur, pretpostavljamo jednaku jedinicu, B. - Debljina ploče. Iz crteža je jasno da:

;

zamjena ovih vrijednosti u izrazu (8) i proizvodnja jednostavnih proračuna lako razjasniti formulu (9) za razliku kretanja Δ na obrazac

. (9)

Međutim, prilikom izračunavanja fazne razlike između oscilacija u zrakama 1 i 2, potrebno je, osim optičke razlike u tečaju Δ, uzeti u obzir mogućnost promjene faze talasa na točki C, gdje dolazi odraz Sa granice dijela optički manje gustog medija. Stoga valna faza prolazi promjenu na π. Kao rezultat toga, dodatna fazna razlika nastaje između 1 i 2. Može se uzeti u obzir dodavanjem na δ (ili odbiti) pola talasne dužine u vakuumu. Kao rezultat toga, dobivamo

(10)

Intenzitet ovisi o veličini optičke razlike u kursu (10). U skladu s tim, iz uvjeti (5) i (6), dobije se maksima i kada je minimalan intenzitet ( m. - INTEGER).

Tada je maksimalno stanje intenziteta:

, (11)

i za najmanje osvetljenje koje imamo

. (12)

Kada osvijetlite svjetlost ravnine paralelne ploče ( b.\u003d Const) Rezultati smetnji ovise samo o uglovima pada na filmu. Slika interferencije ima oblik naizmjeničnih krivine tamne i svijetlo trake. Svaki od ovih bendova odgovara određenoj vrijednosti učestalosti učestalosti. Zbog toga se zovu trake ili linije jednakog nagiba. Ako je optička osovina linije L okomito na filmsku površinu, bendovi sklonosti moraju imati oblik koncentričnih prstenova sa centrom u glavnom fokusu objektiva. Ovaj fenomen se koristi u praksi za vrlo tačnu kontrolu stupnja ravnog paralelizma tankih prozirnih ploča; Promjena debljine ploča po veličini od oko 10 -8 m može se već otkriti iskrivljavanjem oblika prstenova jednake sklonosti.

Futrike smetnji na površini filma u obliku klina imaju jednak osvjetljenje na svim točkama površine koja odgovara istoj debljini filma. Trake s interferencijama paralelno su s rubom klina. Oni se nazivaju smetnje trake jednake debljine.

Formula (10) izvedena je za slučaj promatranja smetnji u reflektirano svjetlo. Ako se smetnje jednakim nagibom primijećuju u tankim pločicama ili filmovima koji se nalaze u zraku do lumena (u prenesenoj svjetlosti), tada se gubitak talasa neće pojaviti i razlika u tečaju Δ će se odrediti formulom ( 9). Shodno tome, optičke razlike u tečaju za prolazak i reflektirano svjetlo razlikuju se u λ / 2, tj. Maksima uplitanja u reflektirano svjetlo odgovara minima u prenesenoj svjetlosti i obrnuto.

Newton prstenovi.

Trake jednake debljine mogu se dobiti ako stavimo ravni objektiv s velikim radijusom zakrivljenosti R na ravnu ploču. Između njih takođe formira klin za vazduh. U ovom slučaju, trake jednake debljine imat će svojevrsne prstenove koje se zovu newton prstenovi ; Razlika između ometanja zraka, kao i u prethodnom slučaju, utvrdit će se formulom (10).

Definiramo radijus K-TH prstena Newtona: od trokuta ABC imamo Odakle, zanemarivanje B 2, od R \u003e\u003e B, dobivamo.

Slika 3. Newton prstenovi

Zamjenjujemo ovaj izraz u formuli (10):

Ako je ta razlika u pokretu jednaka cijelom broju talasnih duljina (uvjet maksimalnog smetnji), zatim za radijus K-TH Light Ring u refleksno svjetlu ili tamnom u podvrgnutim:

. (14)

Izrađujući slične jednostavne proračune, dobivamo formulu za određivanje radijara tamnih prstenova u refleksnoj svjetlosti (ili svijetli u prolazu):

iP. 1 do KK

Kad svjetlost prođe kroz sočiva ili prizme na svakoj površini, tok svjetlosti dijelom se odražava. U složenim optičkim sustavima, gdje se mnoge leće i prizmi, prolazni svjetlo znatno opada, osim toga se pojavljuje sjaj. Dakle, ustanovljeno je da se u periskopima podmornice, do 50% svjetla uključene u njih odražava. Da biste eliminirali ove nedostatke, koristi se recepcija koja se naziva prosvetljenje optike. Suština ovog primitka je da su optičke površine prekrivene tankim filmovima koji stvaraju fenomen smetnji. Imenovanje filma leži u ispuštanju reflektirane svjetlosti.

Pitanja za samokontrolu

1) Koje je smetnje i uplitanje ravnih talasa?

2) Koji se valovi nazivaju koherentnim?

3) objasniti koncept privremene i prostorne koherentnosti.

4) Šta je uplitanje u tankim filmovima.

5) Objasnite šta je višestruko smetnje.

Bibliografija

Osnovni

1. Detlaf, A.A.. Tok studija fizike. Priručnik / A.A. Detlaf, B.M. Yavorsky. - 7. ed. Izbrisan. - M.: IC "Akademija". - 2008.-720 str.

2. Savelyev, I.V.. Kurs fizike: 3T: T.1: Mehanika. Molekularna fizika: studije. Visor / I.V. Savelyev. - 4. ed. izbrisan. - St. Petersburg; M. Krasnodar: LAN.-2008.-352 str.

3. Trofimova, T.I. Tok fizike: studije. Priručnik / T.I. Trofimova. - 15. ed., Ched. - M.: IC "Akademija", 2007.-560 str.

Dodatno

1. Feynman, R.Faynman Predavanja o fizici / R. Feynman, R. Leitonu, M. Sands. - M.: Mir.

T.1. Moderna nauka o prirodi. Zakoni mehanike. - 1965. -232 str.

T. 2. Svemir, vrijeme, kretanje. - 1965. - 168 str.

T. 3. Zračenje. Valovi. Quanta. - 1965. - 240 s.

2. Berklevsky Fizički kurs. T.1,2,3. - M.: Nauka, 1984

T. 1. Kittel, Ch. Mehanika / Ch. Kittel, W. Knight, M. Ruderman. - 480 str.

T. 2. Parsell, E. Struja i magnetizam / E. Parsell. - 448 str.

T. 3. Kraford, F. Valovi / F. Kraford - 512 str.

3. Frish, S.E. Kurs opće fizike: u 3 t.: Studije. / S.E. Frish, A.V. Timoreva. - SPB.: M.; Krasnodar: LAN.-2009.

T. 1. Fizički temelji mehanike. Molekularna fizika. Oscilacije i talasi: udžbenik - 480 str.

T.2: Električni i elektromagnetski pojave: Tutorial. - 518 str.

T. 3. Optika. Atomska fizika: Vodič - 656 str.

granice "filma-zraka", vraćaju se ponovo, ponovo se odražavaju sa granice "zračne filmove" i tek nakon toga izlaze (Sl. 19.13). (Naravno, bit će zraka koje će doživjeti nekoliko pari refleksija, ali njihov udio u općim "ravnoteži" neće biti toliko sjajan, jer će dio lakih talasa napustiti, tj. Odakle dolazi.)

Interferencija će se držati između snopa (tačnije je reći, naravno, svjetlosni val) 1 ¢ i snop 2 ¢. Geometrijska razlika tokom ovih zraka (razlika u dužinama prođenih zanata) jednaka je d s. = 2h.. Optički pokret D \u003d pD. s. = 2ph.

Maksimalno stanje

Minimalno stanje

. (19.9)

Ako u formuli (19.9) stavite k. \u003d 0, dobivamo, u takvoj je dužini u prenesenoj svjetlosti dolazi prvi minimum osvjetljenja.

Smetnje u reflektirano svjetlo.Razmotrite isti film sa suprotne strane (Sl. 19.14). U ovom slučaju ćemo posmatrati smetnje interakcijom zraka. 1 ¢ I. 2 ¢: labav 1 ¢ Organizirano od granice "Air-film" i snop 2 ¢ - sa granice "Film-Air" (Sl. 19.15).

Sl. 19.14 Sl. 19.15

Čitač: Po mom mišljenju, evo situacije upravo isto, kao i sa prolaznim svjetlom: D s. = 2h.; D \u003d. pD. s. = 2nh.i za h. Max I. h. Min formulas formulas (19.8) i (19.9).

Čitač: Da.

Autor: I minimum u prolazu? Ispada da je to svetlo će ići u filmu i van neće raditiBudući da i ispred, a iza - minimalno osvjetljenje. Gdje je svjetlosna energija, ako film ne apsorbira svjetlost?

Čitač: Da, ovo je zaista nemoguće. Ali gdje je greška?

Autor: Evo što trebate znati jednu eksperimentalnu činjenicu. Ako se lagani val odražava iz granice srednjeg, optički je gust s manje optički gustim (staklenim zrakom), tada je faza odbijenog vala jednaka fazi pada (Sl. 19.16, ali). Ali ako refleksija pređe na granicu srednjeg, optički manje gusta, sa srednjim, gušćem (zrak-staklo), tada se fazna talasa smanjuje na P (Sl. 19.16, b.). A to znači da razlika u optičko kretanju smanjuje pola talasne dužine, i.e. zraka 1 ¢, odražava se sa vanjske površine ploče (vidi Sl. 19.15), "gubi" pola odsustva, a zbog ovog zaostajanja iz nje drugi snop u optičkoj razlikovanju moždanog udara opada na l / 2.

Dakle, optička razlika zraka 2 ¢ I. 1 ¢ na slici. 19.15 bit će jednak

Tada se zabilježi maksimalno stanje kao

(19.10)

minimalno stanje

Upoređujući formule (19.8) i (19.11), (19.9) i (19.10), vidimo da u istom značenju h. postignut minimalna svjetlost u prolazu i maksimalno u odrazituili maksimum u prolazu i minimalno u odrazitu. Drugim riječima, svjetlost se uglavnom odražava ili prolazi kroz debljinu filma.

Zadatak 19.5. Prosvjetiteljska optika. Da biste smanjili udio reflektirane svjetlosti iz optičkih čaša (na primjer, tanki sloj prozirne tvari koji ima indeks refrakcije refrakcijskog indeksa kamere) na njihovoj površini p Manje od čaše (takozvana metoda prosvjetljenja optike). Procijenite debljinu primijenjenog sloja, vjerujući da zrake padaju na optičko staklo približno normalno (Sl. 19.17).

Sl. 19.17

Odluka. Da biste smanjili rezolni svjetlo, potrebno je zračiti 1 i 2 (Vidi Sl. 19.17), reflektirano od vanjske i unutrašnje površine filma, respektivno, "ugašene" jedni druge.

Imajte na umu da su obje grede ogledale od optički gušćeg medija gube svaki svijet. Stoga će optički pokret moždanog udara biti jednak d \u003d 2 nh..

Minimalno stanje bit će

Minimalna debljina filma h. Min, odgovarajući k. = 0,

Procijenimo veličinu h. Min. Uzmi l \u003d 500 nm, p \u003d 1,5, onda

M \u003d 83 nm.

Imajte na umu da je s bilo kojom debljinom filma moguće otplatiti 100% svjetlost. određena talasna dužina (Podložno odsustvu apsorpcije!). Obično "ukida" svjetlost srednjeg dijela spektra (žuta i zelena). Preostale boje su mnogo slabiji.

Čitač: A šta da objasnim boju iz vožnje filma benzina u lokvi?

Autor: Evo, takođe postoji smetnje, kao i prosvetljenje optike. Budući da je debljina filma na različitim mjestima različita, tada na jednom mjestu postoje sami boje, a u drugima - drugima. "Izuzetne" boje koje vidimo na površini loptica.

Stop! Odlučite sami: B6, C1-C5, D1.

Newton prstenovi

Sl. 19.18

Zadatak 19.6. Razmotrite iskustvo koje smo već opisili (Sl. 19.18): Na ravnom staklenoj ploči je ravna sočiva s polumjerom R.. Odozgo na sočivo pada svjetlo sa talasom l. Svjetlost je jednobojno, tj. Talasna dužina je strogo fiksna i ne mijenja se s vremenom. Kada se primijeti odozgo, vidljivo je uzor uzorkoj koncentričnog svjetla i tamnih prstenova (Newton prstenovi). U isto vrijeme, kako prsten uklanja iz centra postaje uži. Potrebno je pronaći polumjer N.- Tamni prstenovi (brojanje iz centra).

(Sl. 19.19). To je ovaj segment koji određuje geometrijsku razliku pokretanja 1 ¢ I. 2 ¢.

Sl. 19.19

Razmislite o D. Zob: (Prema Pythagovoj teoremi),

h \u003d AC \u003d OA - OS \u003d . (1)

Pokušajmo malo pojednostavljujući izraz (1), s obzirom na to r.<< R . Zaista, eksperimenti pokazuju da ako R. ~ 1 m, onda r. ~ 1 mm. Pomnožite i podijelite izraz (1) na konjugirani izraz, dobivamo

Instaliramo minimalno stanje za reflektirano svjetlo: geometrijska stopa zraha 1 ¢ I. 2 ¢ je 2. h.Ali Ray 2 ¢ gubi pola odlaska zbog razmišljanja iz optičkog više gušćeg okruženja - stakla, pa razlika u optičko kretanju Ispada se na pola manje od geometrijske razlike:

Zanimaju nas radijus N.- Tamni prstenovi. Tačnije je reći, govorimo o radijusu krugu kojem se postiže N.Na računu centralnog minimalnog osvjetljenja. Ako a r N. - željeni radijus, tada minimalno stanje ima obrazac:

gde N. = 0, 1, 2…

Zapamtite:

. (19.12)

Usput, za N. = –1 r. 0 \u003d 0. To znači da će centar biti tamna mrlja.

Odgovoriti:

Imajte na umu da, znajući r N., R. i N., Moguće je eksperimentalno odrediti talasnu dužinu svjetlosti!

Čitač: A da nas zanimaju radijus N.-Ho lagani prstenovi?

Sl. 19.20

Čitač: Da li je moguće promatrati Newtonove prstenove u odlomku?

Stop! Odlučite sami: A7, B7, C6-C9, D2, D3.

Smetnje sa dva slota (jung-ovo iskustvo)

Engleski naučnik Thomas Jung (1773-1829) 1807. stavio je sljedeće iskustvo. Svijetli snop sunčeve svjetlosti poslao je na ekran malom rupom ili uskim prorezom S. (Sl. 19.21). Jaz S., otišli na drugi ekran sa dvije uske rupe ili proreze S. 1 I. S. 2 .

Sl. 19.21

Jaz S. 1 I. S. 2 su koherentni izvori, jer su imali "opšteg porijekla" - jaz S.. Svjetlost sa utora S. 1 I. S. 2 pala na udaljenom ekranu, a na ovom ekranu je postojala naizmjenična tamna i svijetla područja.

Mi ćemo se detaljno baviti tim iskustvom. Pretpostavljamo da S. 1 I. S. 2 je dugačak uzak jazkoji su koherentni izvori koji emitiraju svjetlosne valove. Na slici. 19.21 prikazuje gornji prikaz.

Sl. 19.22.

Područje prostora u kojem se nazivaju ovi talasi preklapaju polje smetnje. U ovom se području nalazi izmjena mjesta s maksimalnom i minimalnom osvjetljenjem. Ako dodate ekran u polje smetnji, tada će biti vidljiv uzorak smetnji koji ima oblik naizmjeničnih svjetla i tamnih pruga. U jačini izgleda prikazan na slici. 19.22.

Navedite nas talasna dužina l, udaljenost između izvora d. i udaljenost do ekrana l.. Pronaći koordinate H. min i. h. Maksimalne tamne i lagane trake. Preciznije, točke koje odgovaraju minimalnoj i maksimalnom osvjetljenju. Sve daljnje građevine bit će provedene u vodoravnoj ravnini A, na kojem ćemo "gledati odozgo" (Sl. 19.23).

Sl. 19.23

Razmotrite poantu R na ekranu na daljinu h. Iz točke O (tačka O - Ovo je raskrižje ekrana sa perspektivnim obnovljenim iz sredine segmenta S. 1 S. 2). U točki R Blizu jedni drugima Ray S. 1 P.izvor S. 1, i greda S. 2 P.izvor S. 2. Geometrijska razlika ovih zraka jednaka je razlikovanju segmenata S. 1 P. i S. 2 R. Imajte na umu da su se oba zraka širile u zraku i nemaju nikakve refleksije, tada je razlika geometrijske staze jednaka optičkoj razlici u tečaju:

D \u003d. S. 2 P. – S. 1 R.

Razmislite o pravougaonim trouglovima S. 1 AR i S. 2 Bp. Prema Theorem Pitagore: , . Onda

.

Pomnožite i podijelite izraz ovaj izraz na konjugirani izraz, dobivamo:

S obzirom na to l \u003e\u003e X. i l \u003e\u003e D., Pojednostavljujemo izraz

Maksimalno stanje:

gde k. = 0, 1, 2, …

Minimalno stanje:

, (19.14)

gde k. = 0, 1, 2, …

Naziva se udaljenost između susjedne minima Širina smetnje.

Pronaći ćemo udaljenost između ( k. + 1) -M i k.Bankomat:

Zapamtite: širina interferencijskog opsega ne ovisi o redni broju trake i jednakim

Stop! Odlučite sami: A9, A10, B8-B10, C10.

Billyza

Zadatak 19.6. Okupljanje objektiva sa žarišnom duljinom F. \u003d \u003d 10 cm je na pola, a polovine se šire preko udaljenosti h. \u003d 0,50 mm. Pronađi: 1) Širina smetnjivih traka; 2) Broj smetnji traka na ekranu koji se nalazi iza objektiva na daljinu D. \u003d 60 cm, ako je prije objektiva, izvor je točka jednobojnog svjetla s talasnim dužinama l \u003d 500 nm, uklonjen iz nje do udaljenosti ali \u003d 15 cm.

Sl. 19.24

2. Prvo nalazimo udaljenost b. Od sočiva do slika S. 1 I. S. 2. Nanesite formulu sočiva:

Zatim udaljenost od izvora na ekranu:

l \u003d D - B \u003d60 - 30 \u003d 30 cm.

3. Pronaći ćemo udaljenost između izvora. Da biste to učinili, razmislite o takvim trouglovima Dakle. 1 O. 2 I. Ss. 1 S. 2. Iz njihove sličnosti treba

4. Sada lako možemo koristiti formulu (19.15) i izračunati širinu smetnje:

= M \u003d 0,10 mm.

5. Da biste odredili koliko će se prikazivati \u200b\u200bsmetnjama na ekranu, pokazat će se polje smetnje. Tu područje u kojem su valovi iz koherentnih izvora blokirani S. 1 I. S. 2 (Sl. 19.25).

Sl. 19.25

Kao što se vidi iz crteža, zraka iz izvora S. 1 Pokrijte područje S. 1 AA. 1 i zrake iz izvora S. 2 Pokrijte područje S. 2 Bb jedan. Polje smetnji je područje koje je sjecište ovih područja prikazana u tamnijem izlijevanju. Veličina listića s interferencija na ekranu je segment Au 1, označavaju svoju dužinu kroz L..

Razmislite o trouglovima Dakle. 1 O. 2 I. Sab. jedan. Iz njihove sličnosti treba

Ako na dužini linije L. Sadrži N. Dužina pruga d h. Svaki, T.

Odgovoriti: D. h. \u003d 0,10 mm; N. = 25.

Stop! Odlučite sami: D4, D5.