Selgitage valguse sekkumise nähtust õhukestes filmides. Valguse sekkumine õhukestes filmides. Võrdse kalde ja võrdse paksusega ribad. Newtoni rõngad. Interferentsi praktiline rakendamine. Probleemide lahendamise näited

Praktiliselt luua kaks ühtset valgusallikat on raske (see saavutatakse eelkõige optiliste quantum generaatorite - laserid). Siiski on suhteliselt lihtne viis häirete rakendamiseks. Me räägime Ühe kerge tala jagamise või pigem iga Tsuga Light Wave'i lõhestades kaks peeglite peegeldusi ja seejärel segage need ühes punktis. Samal ajal häirib Split Tsug "iseendaga" (olles ühtne ise)! Joonisel 7.6 on kujutatud sellise katse skemaatilist diagrammi. Punktis Umbeskahe keskkonnas murdumisnäitajatega "1 ja p 2. Wave Zug jagunes kaheks osaks. Kahe peegli abil Riba ja P 2. Mõlemad kiirte saadetakse punktile M,kus nad häirivad. Kahe kiirguse paljundamise kiirus kahes erinevas keskkonnas on võrdne OI \u003d c / p ja ja 2 \u003d s / n 2. Punktis M. Kaks osa Kesk-Tsuga toob kaasa vahetuse

Joonis fig. 7.6. Tsuga lainete osade läbimine kahes keskkonnas p. ja p 2. Riba ja Riba 2 - Peeglid

ajaliselt võrdne seal, kus \u003d

= OP X M.ja S 2 \u003d või 2 m - Kokku geomeetrilised teed valguskiirte punktist Umbespunktini M. erinevates keskkondades. Pingevektorite võnkumised elektriväli Punktis M.saab E T. Cos co (m - Si / v x) ja E 02. COS CO (/ - S 2 / V 2)vastavalt. Square amplituud tulemusena võnkumised punktis M. saab

Kuna co \u003d 2p / t (t - võnkumiste periood ja ja \u003d s / n, Siis väljendus ruudu sulgudes on der \u003d ( 2N / CT) (S 2 N 2 - 5, l,) \u003d (2N / 0) (S 2 N2 -- 5i I), kus / h) - valguse laine pikkus vaakumis. Tee pikkuse töö S. indikaatoril n Keskkonna murdumine, kus valgus on jaotatud (SN) Helistama optiline rada Ja vahe optiliste pikkuste teede tähistatakse sümbol D ja Call lainete liikumise optiline erinevus. Seda silmas pidades st \u003d x 0, saab salvestada

See väljend seondub faasi erinevuse erinevusega ja "Split Tsuga" kahe osa kursuse optilise erinevusega. See on der identifitseerib häirete mõju. Tõepoolest, suurim intensiivsus vastab cos der \u003d 1, st Der \u003d (2ldo) d \u003d \u003d 2 l t. Siit sellest järeldub valguse tugevdamise tingimus sekkumise ajal

kus t - Tervikuna (T \u003d 0, 1,2, ...) number.

Valguse suurim nõrgenemine vastab Cos af \u003d -1, s.t. Df \u003d. (2T +. 1) 7g. Siis (2T. + 1) l \u003d (2ldo) d või

ka täisarvuga t. = 0, 1,2,....

On lihtne näha, et eespool kirjeldatud intensiivsuse lainete neljakordse suurenemise lisamine vastab jagatud Tsuga valguslaine kahe "osa" nihutusele üksteisega täisarvude arvuga lainepikkuste arv (või vastavalt , muutes faasi erinevus DF Isegi numbrile L), samas kui täieliku vastastikuse tagasimaksmise lained nende intensiivsuse võrdsusega ("Light + Light" annab pimedusele!) Täheldatakse, kui Tsuga kaks osa on poole lainepikkusega nihkunud (paaritu arv poole tõug, st vastavalt, kui DF \u003d (2T. + 1) l ja mõnda tervikuna t. Tehtud järeldus määrab kõik võimalikud juhtumid häirete mõju.

Joonis fig. 7.7.

Kaaluge näiteks valguse häirivaks, kui kajastub õhukesest kilest (või õhukese lennukiparalleelse läbipaistva plaadiga) paksus d. (Joonis 7.7). Filmile langeva raadi suund on noolega joonisel tähistatud joonisel. Tsvugi jagamine toimub sel juhul koos CGU iga osa osalise peegeldus üleval (punkt AGA) ja alumine osa (punkt At) Filmipinnad. Eeldame, et kerge tala läheb õhust välja ja läheb pärast punkti Sisse Samuti õhus (keskmise murdumisnäitajaga, mis on võrdne ühega) ja kilematerjalil on murdumisnäitaja. n \u003e 1. Iga Zoomug langeb nurga all aga Ray punktis AGA Jagatud kaheks osaks: üks neist peegeldab (skeemis 1 tala 1), teine \u200b\u200brefraktsioon (Lou) chav).Punktis Sisse Iga refraktiivse raadiumi Zug on jagatud teiseks: see kajastub osaliselt filmi alumisest pinnast ja osaliselt murdumisest (dottier) ja läheb kaugemale selle piiridest. Punktis Zugiga puhastatakse seda uuesti kaheks, kuid me oleme huvitatud ainult oma osast (tala 2), mis väljub filmist sama nurga all, kuid tala 1. kajastub ülemisest pinnast Filmi kiirgustest 1 ja 2 on kokku pandud objektiiviga ühes punktis (ei ole joonisel näidatud) ekraanil või vaatleja silma silmuses (sama objektiiv). Sama esmase CGU osad on radidel 1 ja 2 sidus ja võivad osaleda sekkumises ning valguse intensiivsuse suurenemine või nõrgenemine sõltub nende optilisest erinevusest kursusel (või võnkumise faaside erinevus).

Faasi erinevus lainete 1 ja 2 kõikumiste vahel luuakse tee pikkustel Reklaam (õhus) ja Av (Filmis). Optiline erinevus kursusel on samal ajal

Seda silmas pidades

sin a \u003d. n SIN P (refraktsiooniseaduse seadus), võib saada D \u003d (2dn / cos p) (1 - sin 2 p) või d \u003d 2 dN. cos r. Tulenevalt asjaolust, et probleemi tingimused ei ole tavaliselt tingitud P-i murdumise nurk, ja langeva ala nurk, on selle väärtus mugavam kujul

Määramisel maksimaalse või minimaalse valguse intensiivsusega tingimuste määramisel oleks see võrdne täisarvu või pooljuurija arvu lainepikkuste arvuga (tingimused (7.6) ja (7.7)). Kuid lisaks hindamisele optilise erinevuse käigus D, on vaja meeles pidada võimalust "kaotus" (või sama, "omandamise") pool lainepikkuse tala, kui kajastub Optiliselt rohkem tihedas keskkonnas. Selle võimaluse rakendamine sõltub konkreetsest ülesandest, täpsemalt, millist keskkonda filmi ümbritseb. Kui film S. n \u003e 1 ümbritseb õhuga n \u003d 1, pool lainepikkuse kaotusest ainult punktis AGA (Vt joonis 7.7). Ja kui film asub kehapinnal (teine \u200b\u200bkeskkond) murdumisnäitajaga n Suur kui filmimaterjali puhul esineb poole lainepikkuse kaotus kahes punktis Ja sisse; Kuid kuna kogu laine pikkus "jookseb välja", seda toimet ei saa arvesse võtta - sekkuvate lainete faasi tingimused salvestatakse. Võib näha, et ülesanne nõuab individuaalne lähenemine. Otsuse põhiprintsiip on kõigepealt leida häirivate kiirguse liikumise optilise erinevuse, olles kaalunud poole lainepikkusest võimalikku kadumist erinevatest peegelduspunktidest (vajadusel lisage või lahutama d) ja võrdsustatud Täisarv lainepikkuste arv valgustugevuse tugevdamise tingimuste määramisel või poolotstarbeliste lainepikkuste arv (paaritu arv pooleldi langenud) - minimaalse valgustuse vähenemisel (nõrgenemine sekkumise ajal). Filmi puhul joonisel fig. 7.7, seisund sekkumise maksimaalne on vorm

Tulenevalt asjaolust, et murdumisnäitaja sõltub lainepikkusest (vt punkt 7.5), valguse amplifitseerimise ja nõrgendamise tingimused valguse jaoks

Joonis fig. 7.8.

erinevad lainepikkused on erinevad. Seetõttu laguneb film langeva valge valguse spektrile, st Peegeldatud valgel valguses tundub õhuke film värvitud erinevates värvides. Selle näited kohtusid igaüks meist korduvalt, jälgides veepinnal mitmevärviline seebi mullide ja õli plekke.

Nüüd kaalume näiteks õhuke õhu kiilu näidet (joonis 7.8). Plaat koos hästi töödeldud pinnaga peitub teisel sellisel plaadil. Teatud kohas kahe plaadi vahel on objekt (näiteks õhuke traat), nii et õhu kiilu on moodustatud nurgaga 5. Kaaluge valguskiir, mis langeb tavaliselt plaatidel. Me eeldame, et valguse lainete pinkide lahknevus peegeldus ja murdumispunktides, kui kajastub õhu kiilupindadest, on tühine, mistõttu segavad kiirte kogutakse ühes vaatluspunktis (need on samuti samuti eelmises olukorras Näidet saab koguda abläätsede abil). Oletame, et mingil hetkel AGA Plaadide pikkus on optiline erinevus insultis D-ga võrdne täisarvuga t. Lainepikkuste pluss ho / 2 (alumise plaadi optiliselt rohkem tihedama söötme tõttu). Selline punkt on alati olemas. Selgub, et punktis Sisse kaugus Ab \u003d d, loendatakse piki plaate ja võrdseid ) ^ O./(2 TG 8) (kordaja 2 tekib tingitud asjaolust, et tala läbib plaatide vahelise ruumi kaks korda, samal viisil, häirete pilt kordab t. ± 1 (faasitingimused lainete lisamise korral korratakse). Mõõtekaugus d. Nende kahe punkti vahel on kergesti siduv lainepikkus nurga all B

Joonis fig. 7.9.

Kui te vaatate seda pilti ülevalt, näete teatud täisarvude geomeetrilist asukohta t. Valgus (või tumedad) ribad, horisontaalsed ja paralleelsed alused kiilu (st ilmusid häirete tõusude või minimaa tingimused). Seda bändi, tingimusi (7.6) või (7.7) täheldatakse, samuti (7.10), st Mis õhu vahe on sama paksus. Selliseid ribasid nimetatakse võrdse paksusega ribad. Tingimusel, et plaadid tehakse hoolikalt, esitatakse võrdse paksusega ribad paralleelselt sirge. Kui plaatidel on puudusi, muutub ribade olemus oluliselt, asend ja vigu vorm ilmneb selgelt. Selles sekkumismõjudes põhineb see eelkõige pinna ravi kvaliteedi kontrollimisel.

Joonis 7.9 näitab võrdse paksusega ribad: õhu kiilu keskel loodi kitsasoog sooja õhk, mille tihedus ja seega murdumisnäitaja erineb külma õhu väärtustest. See võib näha voolualal püsiva paksuse liinide kumerus.

Kui kumer objektiiv asub lamedas läbipaistval plaadil, siis teatud raadiuse suhtega R. Kõverus läätsed ja lainepikkused X. Tuled võib täheldada nn Newton rõngad.

Need on samad bändid võrdse paksusega kontsentriliste ringide kujul.

Kaaluge sellist häirekogemust, mis viib esmalt Newtoni rõngaste moodustumiseni M. Ülaltoodud tähelepanekud (joonis 7.10, \\ t aga), ja seejärel mööduva valguses (joonis 7.10, b) - punkt M. See asub allosas objektiivi L) ja läbipaistev plaadi P. määrata Radii g T. Helge ja tumedad rõngad Newtoni (täheldatud pilt K joonistel) sõltuvalt pikkusest /. Valguse ja raadiuse lained R. Objektiivide kogemustes kasutatavad kõverad.

Kogemuse skeem on optiline süsteem, mis koosneb ühest küljest korterist ja kumer koos teise objektiiviga L! Väike kõverus lamab klaasplaadi P, suvalise paksusega.

Objektiivil l (lame laine valguse ees monokromaatilisest allikast (pikkus) et Lightlained), mis on läätse ja plaadi vahelise õhu vahese õhuvahel tekkivate peegelduste sekkumise tulemusena kujutise, mida saab ülalmainitud objektiivi altpoolt täheldada M. (vt joonis 7.10, a) või allpool (vt joonis 7.10, \\ t b). Pildi jälgimise lihtsustamiseks erinevuste tõttu peegeldavate lennukite mitteaktiivsuse tõttu, kasutatakse täiendavat kogumise objektiivi L2 (lühikeste vaatluskauguste vahemaad, see ei ole vajalik). Saate jälgida otseselt või registreerida pilti optiliselt tundliku detektoriga (näiteks fotosilma) abil.

Kaaluge kahe tiheda kiirguse 1 ja 2 käigus (joonis 7.10, a). Need kiirte enne vaatluspunkti sisenemist M. (Observer'i silma pildil) Testige mitmesuguseid peegeldust jaotuse ja murdumise sektsiooni jaotises "alla" õhu-objektiivi õhkmise piiridel Lens-õhu kliirens d \u003d av, Ja vastavalt "üles" krundile. Kuid meile huvipakkuva häirete maali moodustamisel nende käitumine õhu sekkumise valdkonnas d. = Av. See on siin, et optiline erinevus käigus D-kiirte 1 ja 2 on moodustatud, mille tõttu tingimused jälgides häireid kogemusi Newtoni rõngastega. Kui tala 1 peegeldus (pöörlemine) esineb punktil L ja tala 2-ga peegeldus (pöörlemine) - punktis Sisse (Kui kajastub ray 2 samal hetkel nagu ray 1, s.o punktis AGA, Erinevus kursuse vahel ei ole ja tala 2 lihtsalt "samaväärsus" tala 1), siis huvipakkuva optiline liikumine

need. Õhupilu paksus kaks korda (väikese läätsede kumerus ja peaaegu lukustatud kiirgusega 1 ja 2 AV + V. » 2d) Pluss-miinus pool lainepikkusest (/./2), mis on kadunud (või ostetud), kui korduvtäitmine valgus on optiliselt rohkem tihedamast (klaasi murdumisnäitaja \u003d n 2 \u003d 1.5 Veel õhu murdumisnäitaja n tt \u003d n \u003d 1) Meedia punktis AGA (Võnkumise faasi muutmine ± L-ga), kus tala 1 peegeldub klaasplaadist P ja naaseb õhu kliirensile. Kahjum (omandamine) Halfiar Beam 2, paljundus klaasist, kui kajastub punktist Partition piiri At,ei esine (klaasist õhu ja õhku peegeldus on optiliselt vähem tihe keskkond - siin p st \u003d n \u003e "2 \u003d / g punane). Punktist "üles" Sisse Vaatluspunkti M. Peegeldunud kiirte 1 "ja 2" optilised teed on samad (kursusel ei ole optilist erinevust).

Joonis fig. 7.10.

Kogemuste kava läbivaatamisest õhupuuduse väiksuse eeldusel d (d «r ja r m) objektiivi L! ja plaat p, s.e uskunud d 2 ~ 0, saate kirjutada:

siit tuleneb vaatlusaluse kiirguse optilise erinevuse jaoks

Viimase väljendi "+" allkirjastamine ("-" lahkumine ("-" annab numbri tulemuse t. Samad rõngad, mis erinevad ühes) ja võttes arvesse sekkumise tingimusi maksimaalselt D \u003d tx ja minimaalne D \u003d (2 + 1) l / 2, kus / ja \u003d O, 1, 2, 3, täisarvud, saame:

Maksimaalse (kerge rõngaste) jaoks

Vähemalt (tume rõngad)

Tulemusi saab kombineerida ühe seisundiga.

defineeritud t. - Mõlemad isegi maksimaalsete (kergete rõngaste puhul) ja mõnede väikeste (tumedate rõngaste) jaoks.

Tulemusest saadud tulemuse järeldub, et keskel sekkumise muster, st jaoks t \u003d. 0, peegeldunud valguses täheldatud tume (TTSSH1 \u003d 0) rõngas (täpsemalt plekk).

Sarnase kaalutluse võib läbi viia kogemusi edastatud valguses (joonis 7.10, b. - punkt M. Allpool esitatud tähelepanekud). Joonise suurenenud fragmendi läbivaatamisest on selge, et Erinevus varasematest kogemustest vedeliku valguse valguses L | ja plaat p on 1 kolm korda (alla, üles ja alla ja alla ja minna alla) ja kaks korda selle peegeldus peegeldub optiliselt rohkem tihedast keskkonnast (klaasist) - punktides AGA ja Sisse. Samal ajal läbib tala 2 õhupuudust objektiivi ja plaadi vahelise õhu vahese (selle tala peegeldus ja murdumine teistes punktides rada piirides täheldatud pildi mõju kohta mõju ja nende tähelepanu Ja peegeldused optiliselt rohkem tihedast söötme ei esine. Seetõttu on optiline erinevus sõiduki raiuse 1 ja 2 käigus kaalumisel

või lihtsalt

kuna muutuvad optilise erinevuse lainepikkusel X. Ühel või teisel poolel (või täisarvud, lainepikkuste) ei too kaasa faasisuhete muutust oluliselt häirivate lainete häirivate häirivate häirivate häirete jaoks - konserveerunud faasi erinevus käesolevas asjas. Maksimaalsed tingimused ja minimaalne (D \u003d tx ja d \u003d (2T. + 1) X / 2. Vastavalt), samuti

rADII geomeetriline seisund g T. Asjakohased rõngad

sest kogemus mööduva valguse jääb samaks, nii et saame:

MAXIMOS jaoks

Minima jaoks

jaoks t \u003d. 0,1,2,3, ... - see tähendab, et tingimused on vastuolus peegeldunud valguse kogemuste seisukohast. Tühista uuesti t. Nii isegi kui ka paaritu, saate selle juhtumi jaoks kirjutada üldise valemi

kus juba paaritu t. Saame maksimaalse (kerge ring) ja isegi - minimaalse (tume ring). Seega muutub edastatud valguses leviva valguse ja tumedate rõngastega kohti gT G T. (keskel, koos t \u003d. 0 Selgub valguse koha g "TSS. = 0).

Joonis fig. 7.11.

Häirete nähtusi kasutatakse laialdaselt tehnika ja tööstuse valdkonnas. Neid kasutatakse ka interferometomeetrias, et määrata kindlaks murdumisindeksid kõigis kolmes riigis - tahke, vedel ja gaasiline. On palju erinevaid interferomeetreid, mis erinevad nende ametisse nimetamisest (üks neist - Michelsoni interferomeeter, mida me varem kaalutleb ülemaailmse eetri hüpoteeside arutamisel (vt joonis 1.39)).

Me illustreerida aine murdumisindeksi määratlust Zhamyne'i interferomeetri näites, mis on ette nähtud vedelike ja gaaside murdumisnäitajate mõõtmiseks (joonis 7.11). Kaks identset lennukiga paralleelset ja poolläbipaistvat peegelplaati AGA ja Sisse Paigaldatud paralleelselt üksteisega. Valguse valguses allikast S. langeb plaadi pinnale AGA Nurga all ja ligi 45 °. Plaadi väliste ja sisemiste pindade peegeldus tulemusena AGA Kaks paralleelset tala põhinevad 1 ja 2. läbimisel kahe identse klaasikütettide Ki ja K2 kaudu, need kiirenevad plaadile At, Mõelge mõlema pinnale ja kogutakse objektiivi abil L. Vaatluspunktis R. Siinkohal sekkuvad nad ja häireid peetakse okulaari kasutamisel, mida joonisel ei ole näidatud. Kui üks küvett (näiteks K |) on täidetud ainega tuntud absoluutse murdumisnäitajaga P,ja teine \u200b\u200baine, murdumisnäitaja "2, mille mõõdetakse, optiline erinevus häirivate kiirte vahel on 6 \u003d (P - p 2) 1, kus / - pikkuse cuvette valguse viisi. Häirete ümberpaigutamist täheldatakse nende positsiooni suhtes tühjade küivetidega. Shift S on proportsionaalne erinevusega ("! -" 2), mis võimaldab teil määrata ühe murdumisindeksite, teades teist. Suhteliselt madalad nõuded bändide positsiooni mõõtmise täpsuse kohta, võib murdumisnäitaja määramisel täpsus ulatuda 10 ~ * -10 -7 (st 10 -4 - 10 _5%). See täpsus tagab väikeste lisandite jälgimise gaaside ja vedelike lisandite jälgimise, mõõtes defraktsioonindeksite sõltuvust temperatuuri, rõhu, niiskuse jne.

On palju teisi erinevatele füüsilistele ja tehnilistele mõõtmistele mõeldud interferomeetide kujundusele. Nagu mainitud, abiga spetsiaalselt projekteeritud interferomeeter a.a. Maykelson ja E.V. Morley 1881. aastal õppis valguse kiiruse sõltuvust allika liikumise kiirust. Sellele kogemusele paigaldati valguse kiiruse püsivuse fakt A. Einstein poolt relatiivsuse erilise teooria alusel.

• D mõõdetakse pikkuseühikutes (SI-s on meetrites) ja d
• Üldiselt ei ole monokromaatilisuse nõue kohustuslik, kuid allika polükromaatilise (valge) valguse puhul on täheldatud pilt erineva värvi tsükli kattumise ja takistavad mõju mõju eraldamise.

Kui õhuke läbipaistev plaat või film on valgustatud, võib täheldada plaadi ülemise ja alumise pindade valguslainete häireid (joonis 26,4). Kaaluge lennukiga paralleelset plaadi paksust / murdumisnäitajaga p) mille juures nurga all ja langeb lameda monokromaatilise laine lainepikkusega X. Oletame kindlalt, et ray langeb õhuplaadile murdumisnäitajaga

ja plaat asub substraadil murdumisnäitajaga

Joonis fig. 26.4.

Selline olukord ilmneb näiteks õhukese plaadi või õhuga ümbritseva õhukese plaadile.

Leiame optilise erinevuse häirivate kiirusega 2 ja 3 vahele AGA ja lennuk CD. See erinevus, mis määrab häirete pildi, kuna peamiselt kogumise objektiivi (või silma) on ainult kaks häirivaid tala ühes. Samal ajal on vaja kaaluda, et vastavalt kogemustele kajastub optiliselt rohkem tihedast keskkonnast AGA toob kaasa faasi muutuse X / 2. (vastupidisel) ja peegeldus optiliselt vähem tihedast keskkonnast Sisse Ei põhjusta laine faasi muutust. Seega võetakse värbab optiline erinevus kiirguse 2 ja 3 häirivate vahendite erinevuse

of aAVO järgib seda

of aACD. Võttes arvesse murdumisseadust - \u003d n omama

J. Sin R.

AD \u003d AC Sina \u003d 2 / 10Sina \u003d 2 / tgpsina \u003d 2W / tgpsinp \u003d 2rc / sin 2 p / coSP.

Siis optiline erinevus kursusel on võrdne

See valem on mugav analüüsida, kas refraktsiooniseadusest väljendada murdumise nurk läbi sügise nurga all:

Maksimaalsest seisundist (26.19)

Minimaalse (26.20) seisund annab omakorda omakorda

(Viimasel valelis nihkub täisarvude numeratsioon valemi vormi lihtsustamiseks ühe).

Valemite kohaselt, sõltuvalt monokromaatilise valguse languse nurgast, võib peegeldunud valguse plaat nägu tuua kerge või tume. Kui plaat on valgustatud valge valgusega, siis maksimaalsed tingimused ja miinimum saab teha individuaalsete lainepikkuste ja plaadi tundub värvitud. Seda toimet võib täheldada seebi mullide seintel, õli ja õli filmidel, putukate ja lindude tiivad, metallide pinnal nende ordineerimise ajal (lähemalt värvid).

Kui monokromaatiline valgus langeb muutuva paksuse plaadile, määratakse maksimaalse ja miinimumiga tingimused paksusega /. Seetõttu on salvestatud valguse ja tumedate triipudega kaetud. Samal ajal, kiilu - need on paralleelsed jooned ja turvabaasi vahel objektiivi ja plaadi - rõngad (Newton rõngad).

Otsene seos õhukestes filmidesse sekkumisega optika valgustumine. Arvutustena näitavad valguse peegeldus viimane valguse intensiivsuse vähenemine mõne protsendi võrra, isegi peaaegu objektiivi normaalse langusega. Arvestades, et kaasaegsed optilised seadmed sisaldavad piisavalt suur hulk Objektiivi, peeglite, kergete elementide, valguse laine kaotsimineku kaotus ilma erimeetmete kasutamiseta võib muutuda oluliseks. Et vähendada järelemõtlemiskahjusid, valiti kile optiliste osade katmine spetsiaalselt paksu / ja murdumisnäitajaga p ja. Idee vähendada kontriseeritud valguse intensiivsust optiliste osade pinnalt seisneb kile välispinnast peegelduva laine häirete raiskamisest, mis peegeldub filmi sisepinnast (joonis 26,5 ). Selle rakendamiseks on soovitav, et mõlema laine amplituudid oleksid võrdsed ja faasid erinevad 180 °. Meediumi piiril valguse peegeldus koefitsient määrab meedia murdumise suhtelise näitajaga. Niisiis, kui Joonis fig. 26.5.

light läbib õhust refraktiivse indeksiga objektiivile p U. Suhtelise refraktsioonindeksite võrdsuse tingimus filmi sissepääsu juures ja selle väljalaskeava väheneb

Filmi paksus valitakse tingimuse põhjal, nii et valguse faasi täiendav rünnak on võrdne poolkeste paaritu arvuga. Sel viisil on võimalik nõrgendada valguse peegeldust kümnetes aegadel.

Häirete tagajärjel tekkivad seebimullide või bensiinifilmide vikerkaarevärv päikesevalguskajastub filmi kahe pinda.

Laske tasapinnaline paralleelne läbipaistev film murdumisnäitajaga nja paks d.nurga all, lameda monokromaatiline laine pikk (Joonis 4.8).

Joonis fig. 4.8. Valguse sekkumine õhukeses filmis

Häirete muster peegeldunud valguses esineb tõttu kahe laine ülemise ja alumise pinnad filmi. Kaaluge punktist väljuvate lainete lisamist Koos. Lame laine võib esindada paralleelsete kiirte kimpina. Üks tala tala (2) otse siseneb punkti Koosja peegeldab (2 ") selles nurga all, võrdne nurk Langeb. Teine tala (1) tabab punkti Koos Keerulisem viis: kõigepealt murdub see punktis AGA ja levib filmis, seejärel kajastub selle alumisest pinnast 0-st ja lõpuks väljub see punktis armastatud, väljapoole (1 ") Koos Langemise nurga nurga all. Seega, punktis Koos Film eemaldab kaks paralleelset tala, millest üks moodustas filmi alumise pinna peegeldus tõttu, teine \u200b\u200b- filmi ülemise pinna peegeldus tõttu. (Kimbud, mis tulenevad kilepindadest korduvalt peegeldustest, ei peeta nende madala intensiivsuse tõttu.)

Optiline löögi erinevus omandatud kiirte 1 ja 2, enne kui nad vastavad punktile Koos, võrdne

Uskudes õhu murdumisnäitaja ja suhete kaalumisel

Me kasutame valguse murdumise seadust

Sellel viisil,

Lisaks optilisele erinevusele , on vaja arvestada lainefaasi muutusi kajastamisel. Punktis Koos Sektsiooni piiril "õhk – film "peegeldab optiliselt rohkem tihedas keskkonnas, see tähendab, et suur murdumisnäitajaga meedia. Mis ei ole liiga suured nurgad langevad sel juhul, faasi muutub muutus . (Sama faasi hüpata tekib siis, kui laine peegeldab piki stringi, selle fikseeritud otsast.) 0 sektsiooni piiril "Filmi - õhk" valgus peegeldab optiliselt vähem tihe söötmelt, nii et faasi hüpata ei esine.

Selle tulemusena tekib täiendava faasi erinevus kiirguse 1 "ja 2 vahel, mida saab arvesse võtta, kui suurusjärgus vähendada või suurendada pool lainepikkusest vaakumis.

Seetõttu suhete tegemisel

selgub maksimaalne sekkumine peegeldunud valguses ja juhul

peegeldunud valguses täheldatakse minimaalne.

Seega, kui valgus langeb veega bensiini kilele, sõltuvalt vaatenurkist ja kile paksusest vaatenurgast täheldatakse kile vikerkaarevärvi, mis näitab kergete lainete tugevdamist teatud pikkusega. l.Sekkumist õhukestes filmides võib täheldada mitte ainult kajastatud, vaid ka edastatud valguses.

Nagu märgitud täheldatud interferentsi muster, optiline erinevus liikumise häirivate lainete ei tohiks ületada sidususe pikkusi, mis paneb piiramise kile paksus.

Näide.Seebifilmi kohta ( n \u003d 1.3.) õhus langeb normaalsele talale valge valgus. Me määratleme, milline on väikseim paksus d.filmid peegelduvad lainepikkusega valgust μm. Selgub kõige rohkem tugevdatud tulemusena sekkumise tulemus.

Sekkumise seisundist maksimaalselt (4.28) leiame filmi paksuse väljenduse

(esinemissageduse nurk). Minimaalne väärtus d. Selgub, kui:

Kerge lained kahest punktist valgusallikast. Siiski peame tegelema laiendatud valgusallikatega, millel on häireteenused looduslikes tingimustes täheldatud häirete nähtustega, kui taevas serveeritakse valgusalliks, s.o. Hajutatud päevavalgus. Kõige tavalisem ja väga oluline juhtum toimub õhukeste läbipaistvate filmide valgustamisel, kui valguse laine jagamine on vajalik kahe ühtse tala esinemise korral, kuna see on tingitud selle esi- ja tagumiste pindade valguse peegeldus film.

Fenomen on tuntud kui Õhuke filmide lilledSeebimullidel on seebimullide puhul kergesti jälgitav, veepinnal ujuva õli või õli filemfilmetel jne.

Laske tasasel valguse laine langeda läbipaistvale plaadile, mida saab vaadelda paralleelse lainena lainetena.

Plaat peegeldab kahte paralleelset valguskiiret, millest üks moodustati plaadi ülemise pinna peegeldamise tõttu, teine \u200b\u200b- alumise pinna peegeldamise tõttu on kõik need talad esindatud ainult ühe talaga).

Joonis 2. Sekkumine õhukestes filmidesse.

Plaadi sisestamisel ja teise kimbu pärast selle vabastamist on murdumine läbivool. Lisaks nendele kahele talale peegeldab plaat kolmest, viiest jne. Mitmekordne peegeldus plaadi pinnast. Kuid nende madala intensiivsuse tõttu me ei võta seda kimbud arvesse. Erinevus käigus omandatud kiirte 1 ja 2, enne kui need vastavad punktis c, võrdne, (8) kus S 1 - segmendi päikese pikkus; S 2. - AO ja OS-i segmentide kogupikkus; n -plaadi murdumisnäitaja.

Plaadi ümbritseva keskkonna murdumisnäitaja eeldame võrdset üksust, B. - Plaadipaksus. Joonisel on selge, et:

;

nende väärtuste asendamine ekspressioonis (8) ja lihtsate arvutuste tootmine kergesti selgitada valemi (9) liikumise erinevuse Δ vormi jaoks

. (9)

Siiski, kui arvutamisel faasi erinevus võnkumiste vahel kiirte 1 ja 2, on vaja lisaks optilisele erinevusele kursusel δ võtta arvesse võimalust muuta lainefaasi punktis C, kus peegeldus tuleb optiliselt vähem tihe söötme osa piirist. Seetõttu muutub laineetapp muutus π-le. Selle tulemusena esineb täiendav faasi erinevus vahemikus 1 kuni 2. Seda saab arvesse võtta, lisades δ (või selle mahaarvamine) pooleldi lainepikkusest vaakumis. Selle tulemusena saame

(10)

Intensiivsus sõltub optilise erinevuse suurusest kursusel (10). Sellest tulenevalt saadakse Maxima tingimustest (5) ja (6) ja kui intensiivsuse minimaalne ( m. - täisarv).

Seejärel on intensiivsuse maksimaalne seisund:

, (11)

ja minimaalse valgustuse jaoks

. (12)

Valgustatud valguses lennukiga paralleelse plaadi ( b.\u003d CONST) Tulemused sekkumise sõltub ainult nurkade langemise filmi. Häirete pildi kujul vahelduvad kõvervalu tumedad ja kerged ribad. Kõik need ansamblid vastavad esinemissageduse esinemissageduse teatud väärtusele. Seetõttu kutsutakse neid ribad või võrdse kalde jooned. Kui Linse L-i optiline telg on kilepinna suhtes risti, peab kaldelisadel olema objektiivi põhirõhk keskmes kontsentriliste rõngastega. Seda nähtust kasutatakse praktikas õhukeste läbipaistevate plaatide korter-paralleelsuse taseme väga täpse kontrolli jaoks; Plaate paksuse muutust umbes 10 -8 m suuruse suuruse muutmisega võib juba tuvastada võrdse kalde rõngaste kuju moonutamisega.

Häirete ribad kile pinnal kiilu kujul on võrdne valgustus kõigis pinna punktides, mis vastab sama paksusele. Häirete ribad on paralleelsed kiilu servaga. Neid nimetatakse võrdse paksusega häirete ribad.

Valem (10) on tuletatud peegeldunud valguse sekkumise jälgimise korral. Kui võrdse kaldega häireid täheldatakse õhukestes plaatides või filmides, mis asuvad õhus lumenisse (edastatud valguses), siis ei toimu laine kadumist ja erinevus kursuse δ määratakse valemiga ( 9). Järelikult erinevad optilised erinevused läbimise ja peegelduva valguse kursusel λ / 2, s.o. Maxima sekkumine peegeldunud valguses vastab minimale edastatud valguse ja vastupidi.

Newtoni rõngad.

Võrdse paksusega ribasid saab saada, kui paneme lameda objektiivi suure kõveruse raadiusega pliidplaadil. Nende vahel moodustab ka õhu kiilu. Sel juhul on võrdse paksusega ribad omamoodi rõngad, mida nimetatakse newtoni rõngad ; Erinevusrippide, samuti eelmise juhtumi vahelise erinevuse määratakse valemiga (10).

Me määratleme Newtoni k-rõnga raadiuse: ABC-kolmnurkist Alates sellest, kus, eiramine B2, sest R \u003e\u003e B, me saame.

Joonis 3. Newtoni rõngad

Me asendame seda ekspressiooni valemis (10):

Kui see liikumis erinevus on võrdne täisarvude arvu lainepikkuste (tingimus maksimaalsete häirete), siis raadiuseks K-ph kerge tsükli peegeldunud valguses või pimedas käimasolevates:

. (14)

Sarnaseid lihtsaid arvutusi tootmisel saadame valemi, et määrata pimedate rõngaste raadiused peegeldunud valguses (või läbisõidul helge):

iP. 1 kuni KK

Kui valgus läbib läätsede või prismade kaudu iga pinnale, peegeldub valgusvool osaliselt osaliselt. Komplekssetes optilistes süsteemides, kus paljud läätsed ja prismad väheneb, väheneb ilmselt mööduv valgusvoog oluliselt, et ilmub pimestus. Niisiis leiti, et allveelaevade peropesetes peegeldub kuni 50% nendest kaasatud valgusest. Nende defektide kõrvaldamiseks kasutatakse vastuvõttu, mida nimetatakse valgustatuse optika. Selle vastuvõtmise olemus on see, et optilised pinnad on kaetud õhukeste kiledega, mis loovad häirete nähtusi. Filmi ametisse nimetamine seisneb kajastatud valguse heites.

Küsimused enesekontrolli küsimused

1) Mis on lamedate lainete sekkumine ja sekkumine?

2) Milliseid laineid nimetatakse ühtseks?

3) Selgitage ajutise ja ruumilise sidususe mõistet.

4) Mis on sekkumine õhukestes filmidesse.

5) Selgitage, mida multipath sekkumine on.

Viitete loetelu

Põhiline

1. Detlaf, A.A.. Füüsikaõpingute käigus. Käsitsi / A.A. Detlaf, B.M. Yavorsky. - 7. ed. Kustutatud. - m.: IC "Akadeemia". - 2008.-720 lk.

2. Savelyev, i.v.. Füüsika kursus: 3T: T.1: mehaanika. Molecular füüsika: uuringud. Visor / i.v. Savelyev. - 4. ed. kustutatud. - Peterburi; M. Krasnodar: LAN.-2008-352 lk.

3. TROFIMOVA, T.I. Füüsika kursus: uuringud. Käsitsi / t.i. Trofimova. - 15. Ed., Ched. - m.: IC "Akadeemia", 2007.-560 lk.

Lisaks

1. Feynman, R.Faynmani loengud füüsika / R. Feynman, R. Leiton, M. Saits. - m.: Rahu.

T.1. Kaasaegne teadus looduse kohta. Mehaanika seadused. - 1965. -232 s.

T. 2. Space, aeg, liikumine. - 1965. - 168 lk.

T. 3. Kiirgus. Lained. Quanta. - 1965. - 240 s.

2. Berkleevsky füüsika kursus. T.1,2,3. - m.: Science, 1984

T. 1. Kittel, Ch. Mehaanika / Ch. Kittel, W. Knight, M. Rudarman. - 480 lk.

T. 2. Parsell, E. Elektri ja magnetism / E. Parsell. - 448 lk.

T. 3. Kraford, F. Waves / F. Kraford - 512 lk.

3. Frish, S.E. Kursus üldfüüsika: kell 3 t.: Uuringud. / S.e. Frish, A.V. Timorreva. - SPB: M.; Krasnodar: LAN.-2009.

T. 1. Mehaanika füüsilised alused. Molecular füüsika. Võnkumised ja lained: õpik - 480 lk.

T.2: Elektri- ja elektromagnetilised nähtused: juhendaja. - 518 lk.

T. 3. Optika. Aatomifüüsika: juhendaja - 656 lk.

"Filmi-õhu" piirid peegeldavad jälle "õhufilmi" piirist ja alles pärast seda, kui see välja tuletatakse (Joonis 19.13). (Muidugi, seal on kiirte, mis kogevad mitu paari peegeldusi, kuid nende osa üldises "tasakaal" ei ole nii suur, sest osa valguse lained jätavad tagasi, st seal, kus tuli.)

Häired toimuvad tala vahel (loomulikult on õige öelda kerge laine) 1 ¢ ja tala 2 ¢. Nende kiirtete geomeetriline erinevus (möödunud tehingute pikkuste erinevus) on võrdne D-ga s. = 2h.. Optiline liikumine D \u003d nD. s. = 2ph.

Maksimaalne seisund

Minimaalne seisund

. (19.9)

Kui valemis (19.9) k. \u003d 0, me saame, on sellisel pikkusel, et esimene valgustus ilmneb edastatud valgus.

Sekkumine peegeldunud valgusesse.Kaaluge sama filmi vastasküljelt (joonis 19.14). Sellisel juhul jälgime sekkumist kiirte suhtlemisel. 1 ¢ I. 2 ¢: lahtine 1 ¢ kajastub piiri "Air-Film" ja tala 2 ¢ - "Filmi-Air" piirist (Joonis 19.15).

Joonis fig. 19.14 Joonis fig. 19.15

Lugeja: Minu arvates on siin olukord täpselt samaNagu mööduva valguse korral: D s. = 2h.; D \u003d nD. s. = 2nH.ja h. Max I. h. Min valemite valemid (19,8) ja (19.9).

Lugeja: Jah.

Autor: Ja minimaalne möödas? Selgub, et valgus läheb filmis ja välja ei töötaKuna nii ees ja taga - minimaalne valgustus. Kus on kerge energia, kui film ei imendu valgust?

Lugeja: Jah, see on tõepoolest võimatu. Aga kus viga on?

Autor: Siin on vaja teada üks eksperimentaalne fakt. Kui kerge laine kajastub keskmise piirist, on optiliselt tihedam osa vähem optiliselt tihe (klaas-õhk), siis peegeldunud laine faas on võrdne faasiga (joonis 19.16, \\ t aga). Aga kui peegeldus läbib keskmise piiri piiri, optiliselt vähem tiheda, keskmise, tihedama (õhu klaasiga), siis lainefaas väheneb p (joonis 19.16, b.). Ja see tähendab seda optiline liikumise erinevus vähendab pool lainepikkusest, st Ray 1 ¢, kajastub plaadi välispinnast (vt joonis 19.15), "kaotab" poolpuhkust ja selle kohaliku viivituse tõttu teise tala insuldi optilises erinevusel väheneb L / 2-s.

Seega optiline erinevus ray 2 ¢ I. 1 ¢ Joonisel fig. 19.15 on võrdne

Seejärel registreeritakse maksimaalne seisund

(19.10)

minimaalne seisund

Valemite võrdlemine (19.8) ja (19.11), (19.9) ja (19.10), näeme, et sama tähendusega h. saavutatud minimaalne valgus läbipääsu ja maksimaalne kajastatudvõi maksimaalne möödumisel ja minimaalselt kajastatud. Teisisõnu, valgus peegeldub kas peamiselt või läbib sõltuvalt kile paksusest.

Ülesanne 19.5. Valgustatuse optika. Vähendada optiliste klaaside valguse osakaalu (näiteks õhukese läbipaistva aine õhukese kihi, millel on kaamera murdumisnäitaja murdumisnäitaja) nende pinnal n Vähem kui klaas (nn optika valgustusmeetod). Hinnake rakendatud kihi paksust, uskudes, et kiirguse langevad optilisele klaasile ligikaudu normaalselt (joonis 19.17).

Joonis fig. 19.17

Otsus. Peegeldunud valguse lobe vähendamiseks on vaja kiirendada 1 ja 2 (Vt joonis 19.17), mis kajastub filmi välimisest ja sisepinnast vastavalt "kustutatud" üksteisest.

Pange tähele, et mõlemad talad kajastuvad rohkem optiliselt tihedast söötmest iga maailma kaotab. Seetõttu on insuldi optiline liikumine võrdne D \u003d 2-ga nH..

Minimaalne seisund on

Minimaalne kile paksus h. Min, vastab k. = 0,

Hinnakem suurusjärku h. min. Võtke l \u003d 500 nm, n \u003d 1,5, siis

M \u003d 83 nm.

Pange tähele, et kile mis tahes paksusega on võimalik maksta 100% valgust. teatud lainepikkus (Vastavalt imendumise puudumisele!). Tavaliselt "kustutamine" valguse keskosa spektri (kollane ja roheline). Ülejäänud värvid on palju nõrgemad.

Lugeja: Ja mida selgitada bensiini filmi sõitmise värvi pudelis?

Autor: Siin on ka sekkumine, nagu optika valgustatuse puhul. Kuna filmi paksus erinevates kohtades on erinev, siis ühes kohas on üksi värve ja teistes - teised. "Väljapaistev" värvid näeme pinnal Puddles.

Stop! Otsustage üksi: B6, C1-C5, D1.

Newtoni rõngad

Joonis fig. 19.18

Ülesanne 19.6. Kaaluge meie poolt juba kirjeldatud kogemusi (joonis 19.18): tasasele klaasplaadile on raadiusega tasane objektiiv R.. Ülaltoodud objektiivil langeb valguse lainepikkusega l. Valgus on monokromaatiline, s.t. Lainepikkus on rangelt fikseeritud ja ei muutu aja jooksul. Ülaltoodud täheldamisel on nähtav kontsentrilise valgustuse ja tumedate rõngaste häirete muster (Newtoni rõngad). Samal ajal, kui rõngas eemaldab keskusest kitsamaks. See on kohustatud leidma raadiuse N.- Tume rõngad (keskusest loendamine).

(Joonis 19.19). See on segment, mis määrab käivitamise geomeetrilise erinevuse 1 ¢ I. 2 ¢.

Joonis fig. 19.19

Mõtle D. Kaer: (Pythagore'i teoreemi sõnul),

h \u003d AC \u003d OA - OS \u003d . (1)

Proovime vähe lihtsustavat väljendit (1), arvestades seda r.<< R . Tõepoolest, eksperimendid näitavad, et kui R. ~ 1 m, siis r. ~ 1 mm. Korruta ja jagada ekspressiooni (1) konjugaadi ekspressiooni, me saame

Paigaldame minimaalse seisundi peegeldunud valguse jaoks: kiirte geomeetriline kiirus 1 ¢ I. 2 ¢ on 2. h.kuid ray 2 ¢ kaotab poolpuhkust optiliselt rohkem tihedamast keskkonnast peegeldamise tõttu, nii et optiline liikumise erinevus See selgub poole vähem kui geomeetriline erinevus:

Oleme huvitatud raadiusest N.- tume rõngad. On õige öelda, et me räägime raadiusest ringkus see saavutatakse N.Keskuse minimaalse valgustuse arvelt. Kui a r N. - soovitud raadius, seejärel minimaalne seisund on vorm:

kus N. = 0, 1, 2…

Pidage meeles:

. (19.12)

Muide, N. = –1 r. 0 \u003d 0. See tähendab, et keskus on tume plekk.

Vastus:

Pange tähele, et teades r N., R. ja N., On võimalik eksperimentaalselt määrata valguse lainepikkus!

Lugeja: Ja kui me oleme raadiuses huvitatud N.-HO valgusrõngad?

Joonis fig. 19.20

Lugeja: Kas Newtoni rõngad on võimalik jälgida?

Stop! Otsustage üksi: A7, B7, C6-C9, D2, D3.

Sekkumine kahest pesast (Jung kogemus)

Inglise teadlane Thomas Jung (1773-1829) 1807. aastal pange järgmine kogemus. Särava päikesekiirguse ta saatis ekraanile väikese auguga või kitsas pilu S. (Joonis 19.21). Vahe S., läks teisele ekraanile kahe kitsase auku või piluga S. 1 I. S. 2 .

Joonis fig. 19.21

Vahe S. 1 I. S. 2 on ühtsed allikad, kuna neil oli "üldine päritolu" - lõhe S.. Valgust pesast S. 1 I. S. 2 Kaug-ekraanil langenud ja sellel ekraanil oli pimedate ja heledate piirkondade vaheldumisi.

Me tegeleme selle kogemuse üksikasjalikult. Me eeldame seda S. 1 I. S. 2 on pikk kitsas vaheMis on ühtsed allikad, mis kiirgavad valguse laineid. Joonisel fig. 19.21 näitab pealtvaadet.

Joonis fig. 19.22.

Ruumi ala, kus neid laineid kattuvad häireväli. Selles valdkonnas on vahepealsed kohad, kus on maksimaalne ja minimaalne valgustus. Kui lisate sekkumise valdkonnas ekraani, siis see on nähtav häirete muster, millel on vahelduva valguse ja tumedate triipude kujul. Mahus tundub joonisel fig. 19.22.

Olgem täpsustada lainepikkus L, allikate vaheline kaugus d. ja kaugus ekraanile l.. Leidma koordinaadid H. Min i. h. Max tumedad ja kerged ribad. Täpsemalt punktid, mis vastavad minimaalsele ja maksimaalsele valgustusele. Kõik täiendavad konstruktsioonid viiakse läbi horisontaaltasandil A, millele me "vaatame ülevalt" (joonis 19.23).

Joonis fig. 19.23

Kaaluma punkti Riba ekraanil kaugus h. Punktist Umbes (dot Umbes - See on ekraani ristumiskoht, millel on segmendi keskel taastatud risti S. 1 S. 2). Punktis Riba Üksteise lähedale ray S. 1 P.allikas S. 1 ja tala S. 2 P.allikas S. 2. Nende kiirte geomeetriline erinevus on võrdne segmentide erinevusega S. 1 P. ja S. 2 Riba. Pange tähele, et kuna mõlemad kiirgus levivad õhus ja neil ei ole peegeldusi, siis geomeetriline tee erinevus on võrdne kursuse optilise erinevusega:

D \u003d S. 2 P. – S. 1 Riba.

Mõtle ristkülikukujuliste kolmnurga S. 1 AR ja S. 2 Bp. Pythagore'i teoreemi sõnul: , . Siis

.

Korruta ja jaga väljend selle ekspressiooni konjugaadi ekspressiooni, saame:

Võttes seda arvesse l \u003e\u003e X. ja l \u003e\u003e D.Me lihtsustame väljendit

Maksimaalne seisund:

kus k. = 0, 1, 2, …

Minimaalne seisund:

, (19.14)

kus k. = 0, 1, 2, …

Vahemaa külgneva miinimumi vahel nimetatakse häirete laius.

Me leiame vahemaa ( k. + 1) -m ja k.ATM:

Pidage meeles: häirete laius ei sõltu riba ja võrdsete ribade kvaliteedinumbrist

Stop! Otsustage üksi: A9, A10, B8-B10, C10.

Billyza.

Ülesanne 19.6. Objektiivi kogumine fookuskaugus F. \u003d \u003d 10 cm lõigatakse pooleks ja pooled levivad kauguse üle h. \u003d 0,50 mm. Leia: 1) interferentsi ribade laius; 2) interferentsi ribade arv ekraanil, mis asub objektiivi taga kaugusel D. \u003d 60 cm, kui enne objektiivi on point allikas monokromaatilise valguse lainepikkusega l \u003d 500 nm, eemaldati sellest kaugusele aga \u003d 15 cm.

Joonis fig. 19.24

2. Kõigepealt leiame vahemaa b. piltide läätsedest S. 1 I. S. 2. Rakendage objektiivide valemit:

Siis kaugus allikatest ekraanile:

l \u003d d - b \u003d60-30 \u003d 30 cm.

3. Leiame vahemaa allikate vahel. Selleks kaaluge selliseid kolmnurki Nii. 1 O. 2 I. SS. 1 S. 2. Nende sarnasusest peaks

4. Nüüd saame hõlpsasti kasutada valemit (19.15) ja arvutada interferentsi riba laiuse:

= m \u003d 0,10 mm.

5. Et teha kindlaks, kui palju häireid ribad on ekraanil, näidatakse häireväli. TÜ piirkond, kus siduvate allikate lained on blokeeritud S. 1 I. S. 2 (Joonis 19.25).

Joonis fig. 19.25

Nagu saab näha joonisest, kiirgusest allikast S. 1 katta ala S. 1 Aa. 1 ja kiirguse allikast S. 2 Kata ala S. 2 Bb üks. Häirete väli on ala, mis on nende piirkondade ristumiskoht, kuvatakse tumedam koorumisel. Suurus häirete riba ekraanil on segment AU 1, tähistavad selle pikkust läbi L..

Kaaluge kolmnurka Nii. 1 O. 2 I. SAB. üks. Nende sarnasusest peaks

Kui joon pikkus L. Sisaldab N. triibud pikkus d h. Iga, T.

Vastus: D. h. \u003d 0,10 mm; N. = 25.

Stop! Otsustage üksi: D4, D5.